Точечный взрыв

Cтраница 3

Рассмотрим теперь задачу, сформулированную в § 1, о точечном взрыве в совершенном газе с постоянной начальной плотностью рх и постоянным начальным давлением plt отличным от нуля. При учете давления рг, входящего в условия на ударной волне, теряется автомодельность. [31]

Примером подобных процессов служат ударные волны, возникающие при ядерном или точечном взрыве в однородной атмосфере. [32]

Как было показано еще в 1944 г. Седовым и Станюковичем, изучение точечного взрыва значительно проще, чем изучение реального взрыва, а полученные при этом результаты могут быть обобщены и на случай реального взрыва. [33]

Это тем более оправдано, что вполне соответствует, например, случаю точечного взрыва или удара, когда окружающая ( место воздействия) часть материала играет роль жесткой обоймы. [34]

В дальнейшем нам понадобятся понятия, определения и выводы, связанные с проблемой точечного взрыва, при котором энергия взрыва выделяется в центре сферического объема. Благодаря работам Л. И. Седова и других исследователей [109, 172, 173] была решена гидродинамическая задача о неустановившихся движениях жидкой или газовой среды, побуждаемых точечным взрывом. [35]

Зависимость избыточного давления во [ IMAGE ] Зависимость максимального. [36]

Из рис. 12.12 следует, что решение для изотермических сфер практически сливается с решением для точечного взрыва, начиная с расстояния г 2го, т.е.. [37]

Распределение давления в фиксированный момент времени. [38]

Однако изложение этого вопроса, а также правил моделирования явления и действия взрыва удобнее дать после развития теории точечного взрыва в газе; это упрощает задачу и позволяет опереться на описанные выше постановки соответствующих задач. [39]

В сейсморазведке полная постановка задачи заключается в решении уравнения распространения упругих колебаний с кусочно непрерывными коэффициентами при условии возбуждения точечным взрывом. Решения этой задачи проведены только для простейших моделей строения среды. Однако в связи с тем, что основной измеряемой величиной в сейсморазведке является время прихода отраженных сигналов, в теории ограничиваются приближением геометрич. Время запаздывания сигнала измеряется в различных точках земной поверхности. [40]

Начиная с 1955 г. публикуются работы 2), в которых приведены результаты численных расчетов решения неавтомодельной задачи о точечном взрыве ( сферический случай: v 3, у 1 4) с учетом противодавления. [41]

Анализ решения при Y 4 / 3 и со 2 5 показывает, что возмущенное движение газа возникает в результате точечного взрыва с выделением конечной энергии в момент t О в центре симметрии. При 0 q 1 / 36 у центра симметрии образуется сферический вакуум радиуса г, причем г Я г2, где постоянная Я зависит только от q и равняется значению параметра К на внутренней границе, на которой давление и плотность обращаются в нуль. Если q ] 1 / 36, то возмущенное движение газа после взрыва занимает всю внутренность сферической ударной волны. При q 1 / 36 плотность и давление в центре обращаются в бесконечность. [42]

Эта зависимость для разных сред обычно определяется экспериментальным путем или может быть определена расчетным путем, например, для одномерных движений: для точечного взрыва в идеальном газе, для сферического взрыва в грунте, для плоских волн в металлах, а также для двумерных течений среды. [43]

При дальнейшем ослаблении ударной волны пренебрежение начальным давлением - противодавлением р - становится незаконным, и следовательно, задача о возмущенном движении газа при точечном взрыве на далеких расстояниях от центра взрыва перестает быть автомодельной. [44]

При дальнейшем ослаблении ударной волны пренебрежение начальным давлением - противодавлением рг - становится незаконным, и следовательно, задача о возмущенном движении газа при точечном взрыве на далеких расстояниях от центра взрыва перестает быть автомодельной. [45]

Страницы: 1 2 3 4