Cтраница 1
Идентификация частиц осуществляется путем оценка их массы ( заряж. Для оценки массы, кроме импульса или энергии, определяют скорость и частицы по времени пролета с помощью сцинтилляц. Вавилова - Черепкова ( черепковские счетчики - пороговые, дифференциальные и с регистрацией колец излучения Вавилова - Черенкова) либо определяют ее л о р е н ц-фактор ( отношение полной энергии частицы к массе покоя) по производимой частицей ионизации или интенсивности рентг. Рентг, переходное излучение регистрируют детекторами, содержащими неск. [1]
Идентификация частиц проводится путем анализа СТС спектра ЭПР ( число, интенсивность, ширина и характер группировки линий, величина - фактора) и сопоставления экспериментального спектра с построенным для постулированной структуры частицы, исходя из теоретических представлений. Нахождение константы СТВ позволяет вычислить распределение спиновой плотности неспаренного электрона между различными атомами изучаемой частицы. [2]
Другие способы идентификации частиц, такие, как измерения рассеяния на малые углы, для техники, использующей счетчики, пригодны в меньшей степени. [3]
С целью идентификации люминесцирующих частиц в реакции окисления СН3СНО на светосильном спектрометре [277] были сняты спектры хемилюминесценции при 182 С и составе смеси: 50 мм рт. ст. ацетальдегида и 47 мм рт. ст. кислорода. [4]
Хотя обнаружение и идентификация катион-радикальных частиц сопряжены с большими трудностями, чем для аналогичных анионных частиц в катодных процессах, в последнее время опубликовано довольно большое число исследований в этой области. [5]
Выше были рассмотрены методы идентификации частиц, в которых использовался анализ импульсов по амплитудам. Ограничением таких устройств является требование, чтобы различие амплитуд импульсов от разных частиц было больше, нежели естественный разброс амплитуд импульсов в самом детекторе. [6]
В то же время возможность обнаружения и идентификации промежуточных низковалентных частиц индия, результаты количественного изучения закономерностей их образования при протекании электродных процессов и, в частности, повышение концентрации ионов одновалентного индия при анодной поляризации позволили убедительно доказать справедливость того предположения о равновесном характере стадии In: In e, которое лежит в основе указанного стадийного механизма. Таким образом, сопоставление результатов поляризационных измерений с непосредственным обнаружением промежуточных низковалентных частиц в ходе электродного процесса позволило всесторонне и однозначно обосновать стадийный механизм для индиевого электрода. Аналогичный подход позволил доказать стадийность процесса разряда-ионизации меди [ 177, 177а ] и может быть использован для выявления механизма других сложных электродных процессов. [7]
Как и в случае органических радикалов, ключ к идентификации частиц, полученных путем облучения неорганических материалов, могут дать значения главных компонент тензоров СТВ. Такая картина означает СТВ с двумя ядрами с / / 2 - Главные значения g - тензора таковы: gxx 2 0234, gyr2 0227 и gzz 2 003l, что указывает на почти аксиальную симметрию. [8]
Характеристики следа зависят от рода частицы и ее скорости; поскольку эти характеристики можно измерять, появляется возможность идентификации частицы. Кроме ядерных реакций, которые могут иметь место при прохождении частицы в области действия ядерных сил, движущаяся заряженная частица теряет энергию на возбуждение или ионизацию атомов вдоль своего пути и на излучение Черепкова; при этом она вследствие кулоновского рассеяния много раз слегка меняет направление своего движения. Энергия, потерянная в результате рассеяния в электрических полях ядер и атомных электронов, для любых частиц, кроме электронов, пренебрежимо мала; при умеренных энергиях любая частица, кроме электрона, расходует свою энергию главным образом на возбуждение и ионизацию атомов. Излучение Черепкова становится значительным при очень больших энергиях частиц - в несколько раз больших их энергии покоя. [9]
Y - Приводимые иногда за символом частицы цифры в скобках, например д ( 890), означают массу частицы в мегаэлектронволь-тах и служат для идентификации частицы. [10]
Y - Приводимые иногда за символом частицы цифры в скобках, например К ( 890), означают массу частицы в мегаэлектронвольтах и служат для идентификации частицы. [11]
Ограничения применимости тонких счетчиков иллюстрирует рис. 7.15. Так как - т - для всех частиц с энергией Е 2 / п0с2 приближается к почти постоянной величине 2 Мэв / г, то измерения - т - обычно применяются для идентификации частиц в том случае, если их кинетическая энергия сравнима с их энергией покоя или меньше нее. [12]
В однородном поле магнита ( 0 2 Тл) будут размещены ( последовательно от центра) внутренний трекер, который может восстанавливать вторичные вершины от распада очарованных частиц и гиперонов; большая цилиндрическая времяпроекционная камера, способная регистрировать одновременно тысячи треков; система идентификации частиц по их времени пролета. [13]
В этих случаях для идентификации частиц целесообразно применять электронную микродифракцию. [14]
Применение метода ИК-спектроскопии для изучения строения частиц базируется или на теоретическом анализе спектра, или на полуэмпирическом методе характеристических частот. В самом простом случае этот метод используется для идентификации частиц сравнением спектра с литературными данными. [15]