Плоский слой - среда
Cтраница 1
 |
Изменение коэффициента прямой отдачи в зависимости от критерия Бугера. [1] |
Плоский слой среды, движущейся по плоскому каналу, обладает коэффициентом поглощения и. [2]
Рассмотрим плоский слой несерой среды с оптической толщиной to, заключенный между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными параллельными граничными поверхностями ( фиг. Граничные поверхности т 0 и т То поддерживаются при постоянных температурах TI и Т2 и имеют спектральные степени черноты s v и eav соответственно. [3]
Пусть плоский слой серой среды конечной оптической толщины TO находится в радиационном равновесии между двумя, параллельными черными границами т 0 и т to, поддерживаемыми при температурах Т и Т2 ( Т2 TI соответственно. В работах [9, 10] получено распределение температуры в слое в результате точного решения этой задачи. Из этого графика следует, что на гранит цах слоя любой конечной оптической толщины температура тер-пит-разрътв ( тте. Однако при То - оо температура среды в слое, примыкающем к границе, становится равной температуре граничной поверхности. [4]
Определим коэффициент пропускания плоского слоя полупрозрачной среды. [5]
Задача переноса излучения в плоском слое ослабляющей среды является классической о теории радиационного теплообмена. [6]
Плоская линейно-поляризованная волна падает на плоский слой гиротропной среды толщины L. Направление падения и вектор гирации среды g перпендикулярны границам слоя. [7]
Изложенный материал относится к случаю плоского слоя среды. Не менее важным для практики исследования теплопроводности газов и жидкостей является случай цилиндрического слоя, соответствующий условиям эксперимента при методах коаксиальных цилиндров и, особенно, нагретой нити. [8]
В некоторых случаях, например для плоского слоя среды при условии задания по объему поля полной плотности результирующего излучения г рез, приведенная система уравнений тензорного приближения распадается на две независимые подсистемы, одна из которых оказывается замкнутой и позволяет получить точное решение относительно нормального компонента тензора пхх, а затем после согласования с граничными условиями получить и все остальные величины поля излучения. [9]
 |
К выводу интегральных уравнений для плоского слоя ослабляющей среды. [10] |
Составим интегральные уравнения радиационного теплообмена для плоского слоя ослабляющей среды, ограниченного поверхностями 1 и 2 ( рис. 7 - 2), предполагая рассеяние среды изотропным, а излучение и отражение граничных поверхностей - идеально диффузным. Задача предполагается одномерной, а температуры первой и второй поверхностей слоя и их радиационные характеристики постоянны для каждой из поверхностей. [11]
 |
Резонатор с активным слоем. [12] |
Это означает, что поперечная структура поля по прохождении плоского слоя среды преобразуется так же, как при прохождении расстояния 1 / п0 в пустом пространстве. [13]
Зависимость (18.30) выражает плотность потока результирующего излучения по толщине плоского слоя среды. [14]
Ниже мы рассмотрим лишь решение одномерного уравнения переноса излучения в плоском слое серой среды с изотропным рассеянием с целью ознакомлейия с этим новым мощным методом в теории теплообмена. Приложение этого метода к анизотропным и селективно излучающим средам, к многомерным задачам или к задачам в непрямоугольных координатах приводит к большим усложнениям и здесь не рассматривается. Читателю, интересующемуся этими вопросами, следует обратиться к оригинальным работам в данной области. [15]
Страницы: 1 2