Cтраница 2
Следуя работе [10], определим КТЭ по приведенным ранее радиационным характеристикам плоского слоя среды с отражающими и излучающими стенками. [16]
Зависимость ( 18 - 30) выражает плотность потока результирующего излучения по толщине плоского слоя среды. [17]
В настоящей главе рассматриваются два выполненных автором аналитических решения задачи радиацион-но-кондуктивного теплообмена в плоском слое среды. [18]
В работах [9-12] этот метод был использован для решения задач теплообмена излучением в плоском слое серой среды. [19]
В настоящем разделе будет рассмотрена задача переноса излучения при наличии радиационного равновесия в плоском слое серой среды, заключенной между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными серыми границами. Границы т - 0 и т TO поддерживаются при температурах Т и Т2 и имеют степени черноты ei и 62 и диффузные отражательные способности pf и р соответственно. [20]
Рассмотрим нестационарную задачу о совместном переносе тепла теплопроводностью и излучением в направлении оси у в плоском слое полупрозрачной среды. Предполагается, что слой расположен перпендикулярно оси у. [21]
Приближение Милна - Эддингтона вытекает из тензорного приближения как частный случай, если рассматривать перенос излучения в плоских слоях среды при состояниях, близких к термодинамическому равновесию, что приводит к изотропному распределению интенсивности в среде. Авторы этого приближения не использовали, однако, тензорные представления, а исходили из упрощенного уравнения переноса для плоского слоя поглощающей среды, считая излучение в слое изотропным. [22]
Система уравнений тензорного приближения ( 6 - 15), ( 6 - 20) и ( 6 - 21) рассматривается для стационарного процесса переноса излучения в плоском слое среды для изотропного поля излучения. [23]
Принята следующая постановка задачи. Плоский слой ослабляющей среды, имеющей спектральные коэффициенты поглощения a v и рассеяния Pv, ограничен поверхностями, имеющими соответственно температуры 74 и Тг и радиационные характеристики EI, ai и 62, иг - Толщина слоя равна L. Процесс переноса излучения в слое стационарный, а среда предполагается находящейся в состоянии локального радиационного равновесия. Индикатриса рассеяния среды произвольная, осесим. [24]
Используем систему уравнений ( 6 - 50) - ( 6 - 52) для получения расчетного выражения приближения Милна - Эддингтона. Рассмотрим перенос излучения в плоском слое среды при распределении интенсивности излучения, близком к изотропному. [25]
Радиационно-кондуктивный теплообмен рассматривается применительно к плоскому слою ослабляющей среды. Первая - аналитическое рассмотрение радиационно-кондуктивного теплообмена в плоском слое среды без каких-либо ограничений в от - ношении температур поверхностей слоя. [26]
В дальнейшем приближение Милна - Эддингтона стало применяться также и в теплофизике, хотя значительно реже, чем хорошо известные дифференциально-разностное и диффузионное приближения. Милна - Эддингтона была решена задача переноса излучения в плоском слое ослабляющей среды при заданном поле температур и произвольных индикатрисах рассеяния. [27]
Ниже излагаются теоретические основы тензорного приближения для спектрального и полного излучения и рассматривается его частный случай - известное приближение Милна - Эддингтона. На основе тензорного приближения проведено решение задачи переноса излучения в плоском слое ослабляющей среды и дано сопоставление полученных результатов с другими методами расчета. [28]
В теории радиационного и сложного теплообмена большое место уделяется исследованиям процессов переноса тепла в одномерных задачах, в частности в бесконечном плоском слое ослабляющей среды. [29]
Если радиационные свойства сильно зависят от частоты, при расчете переноса излучения необходимо учитывать несерость среды. К сожалению, в общем случае учет селективности представляет собой очень сложную зада-чу. Хауэлл и Перлмуттер [11] использовали метод Монте-Карло для решения задачи переноса излучения в плоском слое несерой среды. Для упрощенного описания зависимости радиационных свойств среды от частоты были предложены - различные модели. Например, поглощение излучения углекислым газом, водяным паром и стеклом происходит в ограниченных областях спектра, за пределами которых поглощение практически равно нулю. В таких случаях для описания зависимости коэффициента поглощения cv от частоты может быть использована модель полосы ( фиг. Согласно этой модели, коэффициент предполагается постоянным в пределах каждой полосы Av и равным нулю в интервалах между соседними полосами. [30]