Случай - звезда
Cтраница 1
Случай гомэнтропической звезды ( т.е. gradS т 0) тоже достаточно ясен. [1]
В случае кратных звезд данные относятся ко всей системе в целом. [2]
Свечение оболочек при отсутствии ионизационного равновесия может также наблюдаться в случае звезд типа Be. Как известно, из этих звезд происходит иррегулярное выбрасывание вещества. Если мощность выбрасывания вещества убывает, то количество квантов высокочастотного излучения, доходящих от звезды до выброшенной ранее оболочки, возрастает. Благодаря этому усиливается ионизация атомов в оболочке. [3]
При построении векторной диаграммы для соединения треугольником следует, как и в случае звезды, начертить из точки, принятой за начало координат, три вектора фазных ( линейных) напряжений генератора UAB UBC и ОСА. Из этой же точки чертятся три вектора токов 1АВ, Iвс и / сд. Соединив концы этих векторов, получим треугольник линейных токов. [4]
Задача, решение которой изображено на рис. 211 - единственная задача такого типа, составленная Линд-греном для случая двенадцатиконечной звезды. Однако возможны и другие аналогичные преобразования. [5]
Фрейндлих [287] пытался доказать наличие красного смещения и для неподвижных звезд. В случае звезд это, однако, возможно только с помощью довольно неясных гипотез, необходимых для разделения гравитационного и доплеровского эффектов. [6]
Например, на самом элементарном уровне можно утверждать, что каждая планета, обладающая заметным внутренним магнитным полем, имеет электропроводящее конвективное жидкое ядро. В случае звезд дело обстоит сложнее, так как в них может сохраняться первичное поле, которое прочно удерживается устойчивым проводящим ядром, источником лучистой энергии. Но существование активных звездных магнитных циклов говорит о действии активного динамо, т.е. присутствии в недрах звезд конвекции и неоднородного вращения. Галактики, подобные нашей, не могут сохранить первичное поле, поэтому поддержание галактического поля требует турбулентных движений и неоднородного вращения, которые, конечно, наблюдаются непосредственно. Таким образом, в случае Галактики направление рассуждений изменяется, приводя к утверждению, что наблюдаемые движения непосредственно объясняют имеющееся магнитное поле. Однако внутренние части планет и звезд недоступны наблюдениям. Мы делаем вывод о существовании конвекции и неоднородности вращения, основываясь на теории строения звезд, прямых же свидетельств этого нет, и нас ободряют лишь успехи теории в предсказании масс, радиусов и светимостей разнообразных звезд, хотя этого нельзя сказать в отношении испускаемого ими потока нейтрино. Существование активного магнитного звездного цикла говорит о том, что конвекция и неоднородное вращение поддерживаются вплоть до значительной глубины. [7]
Если выделять митотический аппарат из яйцеклеток моллюсков или других клеток, которые делятся на две неравные дочерние клетки, то получаются интересные результаты. В этих случаях звезды также бывают неодинаковой величины: большая звезда находится на том конце, где впоследствии образуется большая клетка. [8]
Как близко должны они пройти друг от друга, чтобы существенная часть энергии их орбитального движения преобразовалась в энергию вращения. Насколько вероятен этот эффект в случае звезд. [9]
Период релаксации тем меньше, чем больше D, так как в этих условиях тесные сближения звезд происходят чаще и иррегулярные силы быстрее находят возможность произвести свое действие; чем массивнее звезды, тем быстрее наступает релаксация. Большие скорости, наоборот, уменьшают роль иррегулярных сил, так как в этих случаях звезды при сближении быстро пролетают мимо друг друга и не успевают оказать заметного взаимного влияния. [10]
Первая проблема состоит в том, что, как было упомянуто выше, временной масштаб больших эруптивных явлений ( LDE) не является мерой радиационного временного масштаба тг. Эту проблему можно обойти в случае солнечных вспышек, когда возможно разрешить отдельные петли и измерить скорость их охлаждения, но такой метод не применим в случае звезды. Другая проблема состоит в том, что нагрев вспышки часто происходит слишком быстро, и распределение давления не успевает стать однородным. [11]
Поэтому орбиты средних и легких д претерпевают вековые изменения, которые определяются медленно ме-щ ИМСЯ средним полем. Мы выделяем такие изменения среднего поля, ко-прые при усреднении их по орбитам приводят к сегрегации этих орбит; это означает, в частности, что мы не рассматриваем тесные сближения и динамическое трение в случае пробных звезд. Мы рассмотрим для ясности крайние случая эксцентриситета орбиты - круговую и прямолинейную радиальную орбиты. Пусть, как обычно, плотность скопления возрастает в направлении центра - Если бы скопление находилось в состоянии устойчивого равновесия, звезды с круговыми орбитами продолжали бы свое обращение по орбите, а звезды с радиальными орбитами - возвратно-поступательное движение через центр скопления; при этом и те и другие находились бы в равновесии со средним полем. [12]
Угол Я - это угловое расстояние на небесной сфере между апексом Солнца, движущегося относительно туманностей с полной скоростью FO, и исследуемым объектом. Паддок впервые ввел для туманностей так называемый Jf-член, некую добавку к солнечной скорости. В случае звезд такой член уже вводили и еще в 1903 г. его существование обнаружили американцы Фрост и Адаме, а затем в 1910 г. подтвердили голландский астроном Каптейн и тот же Фрост. Формально положительный Jf-член означал, что вся совокупность звезд в среднем удаляется от нас со скоростью К. Вселенной согласно теории относительности. [13]
Белее пятидесяти наиболее ярких звезд имеют свои названия. В некоторых случаях звезды обозначаются греческой буквой, за которой следует название созвездия, в которое она включена. Другой метод обозначения звезды - это присвоение ей номера, который ставится за названием созвездия. Большинство звезд внесено в Каталог Генри Дрейнера, где каждой присвоена соответствующая буква и номер. [15]
Страницы: 1 2