Случай - малое значение
Cтраница 2
При этом в случае малых значений v и T / s время переходного процесса tuep близко к постоянной величине, равной ЪТ. [16]
Наиболее трудно поддается анализу случай малых значений ДЯР / ДЯИ, когда СТС полностью смазана и мы наблюдаем на опыте лишь общую огибающую. [18]
Иначе говоря, в случае малых значений х вид про тонной фрагментации не зависит от х и оказывается та -; ним же, как и в адрон-адронных столкновениях. Таким образом, столкновение фотона и адрона при малых х похоже на соударение двух адронов: каждая частица фрагментирует характерным для нее образом. [19]
При направлении факела вниз в случае малых значений Fr уравнение ( 26) дает мнимые решения. Легко определить, когда впервые с ростом - J - получится реальное решение. [20]
Как легко видеть, в случае малых значений разности потенциалов скорость пропорциональна ( и - ы0) ь в соответствии с (2.33), а масса не отличается существенно от массы покоя. [21]
 |
Адсорбционное Щая этой зависимости, представлена на 17 - 1. равновесие. Вначале наблюдается почти прямая пропорцио. [22] |
Это уравнение не является точным в случае малых значений X ( когда наблюдается пропорциональность) и в случае значений X, близких к насыщению ( высокие давления) по отношению к асимптоте. [23]
Величина предэкспоненциального множителя ур в уравнении (1.18) для случая малых значений AFft должна учитывать влияние напряжения. [24]
При этом, как обычно, нас будет интересовать случай малых значений е; что касается Q ( z), то будем рассматривать два случая. [25]
Как можно судить на основе уравнения (8.64), в случае малых значений параметра Уа / КУ1 потенциал, при котором наблюдается пик тока, не зависит от значения этого параметра. [26]
Применительно к магнитогидродинамическому турбулентному пограничному слою несжимаемой жидкости в случае малых значений магнитного числа Рейнольдса ( RH 1), когда влиянием пульсаций магнитной индукции можно пренебречь ( В 0), уравнение установившегося осредненного движения отличается от уравнения ( 102) гл. [27]
Применительно к магнитогидродинамическому турбулентному пограничному слою несжимающей жидкости в случае малых значений магнитного числа Рейнольдса ( RH1), когда влиянием пульсаций магнитной индукции можно пренебречь ( В 0), уравнение установившегося осредненного движения отличается от уравнения ( 102) гл. [28]
Как следует из приведенных графиков, при растяжении СВА в случае малых значений TQ имеет место эффект раскручивания, а при достаточно больших - эффект закручивания. Аналогичным эффектом обладает естественно закрученный стержень. [29]
Формула (6.93), как и вся рассмотренная теория аномальной дисперсии, относится к случаю достаточно малых значений N, так что член, содержащий N, вносит относительно малый вклад в Дш. Однако отличие действующего поля от усредненного ( а 0) приводит, согласно формуле (6.92), к некоторому увеличению ширины полосы аномальной дисперсии. [30]
Страницы: 1 2 3 4