Случай - атом
Cтраница 1
Случай атома с более чем наполовину заполненной внешней оболочкой сводится к предыдущему путем перехода к рассмотрению дырок вместо электронов; поэтому ответ дается той же формулой ( 6) с измененным общим знаком ( заряд дырки равен е), причем под v надо понимать теперь не число электронов, а число свободных вакансий в оболочке. [1]
Случай атома с более чем наполовину заполненной внешней оболочкой сводится к предыдущему путем перехода к рассмотрению дырок вместо электронов; поэтому ответ дается той же формулой ( 6) с измененным общим знаком ( заряд дырки равен - - е), причем под v надо понимать теперь не число электронов, а число свободных вакансий в оболочке. [2]
В случае атомов не любой переход с одного энергетического уровня на другой может быть осуществлен при поглощении или испускании фотона. Аналогичные правила отбора существуют и для оптических переходов молекул. Благодаря комбинированию электронных, колебательных и вращательных термов эти правила отбора значительно сложней, чем в атомах. [3]
В случае атома не имеет значения, в каком направлении действует поле, поскольку искажение одинаково в любом направлении - поляризуемость изотропна. То же справедливо для молекулы типа сферического волчка. Однако в общем поляризуемость молекул зависит от направления приложенного поля. Например, молекулу водорода легче исказить, когда поле приложено вдоль направления связи, чем когда оно приложено перпендикулярно связи. В этих случаях мы говорим, что молекулярная поляризуемость анизотропна. [4]
В случае атомов не любой переход с одного энергетического уровня на другой может быть осуществлен при поглощении или испускании фотона. Аналогичные правила отбора существуют и для оптических переходов молекул. Благодаря комбинированию электронных, колебательных и вращательных термов эти правила отбора значительно сложней, чем в атомах. [5]
В случае атомов с двумя валентными электронами ( щелочноземельные металлы) суммарный момент спина этих электронов 8 имеет значение 1 при параллельной ориентации спинов обоих электронов и 0 при антипараллельной ориентации. [6]
В случае атомов или ионов, содержащих одно атомное ядро, полная энергия частицы представляет собой энергию взаимодействия электронов между собой и ядром. [7]
В случае атома эти собственные значения эквивалентны дискретному ряду значе - ний энергии, постулируемых теорией Бора. Соответствующие значения функции 6 являются волновыми функциями, или собственными функциями уравнения Шредингера. Для эффективного применения решений уравнения (4.17) к изучению поведения электронов и других материальных частиц необходимо ввести дальнейший постулат, аналогичный тому, который был высказан в связи с функцией, выражающей амплитуду для случая натянутой струны. Такие ( функции называются регулярными функциями, и, таким образом, содержание постулата сводится к тому, что функция j, удовлетворяющая решению волнового уравнения, должна быть регулярной функцией. [8]
В случае атома можно предположить, что это отрицательно заряженное облако имеет сферическую симметрию. Из классической электростатики известно, что поле, создаваемое сферическим облаком с полным зарядом qe, в некоторой точке вне облака будет таким же, как если бы оно было порождено тем же зарядом qe, сосредоточенным в центре сферы. Известно также, что потенциал внутри однородной заряженной сферы равен нулю. [9]
В случае атома, входящего в состав в-ва в качестве примеси, зависимость / ( Г) приобретает специфич. Это относится не только к кристаллич. [11]
В случае атомов, имеющих одну неподеленную пару электронов, этой тенденции, однако, противостоит тенденция к сохранению электронов на s - орбитали, которая более бедна энергией и, следовательно, более стабильна, чем р-орбиталь. В результате происходит компенсация выигрыша энергии вследствие гибридизации проигрышем ее из-за потери максимальной устойчивости неподеленной пары электронов, так что энергия молекулы в целом будет минимальной. [12]
В случае атома в однородном магнитном поле можно разделить переменные, использовав цилиндрич. [13]
В случае атомов, например атомов аргона, может идти речь только о трансляции. Линейно построенные многоатомные молекулы, например, ацетилен С2Н2, также имеют лишь две вращательные степени свободы. Как и при вращении атомов, момент инерции, возникающий при вращении вокруг оси связи, настолько мал, что этой степенью свободы можно пренебречь. [14]
 |
Чисто вращательш. [15] |
Страницы: 1 2 3 4