Cтраница 2
В случае поля, созданного системой материальных точек, потенциал выразился бы суммой дробей этого вида, причем производные потенциала по, ц, t, по-прежнему давали бы проекции силы притяжения на оси. [16]
В случае поля С лемма доказана. Вещественный случай легко следует из комплексного. [17]
В случае промежуточного поля / перестает быть хорошим квантовым числом, но L и S сохраняют еще свой смысл и в первом приближении можно пренебречь перемешиванием состояний соседних термов. В теории возмущений сначала рассматривают действие кристаллического поля на ( L-5) - терм, а затем включают спин-орбитальное взаимодействие. [18]
В случае поля Янга - Миллса подобная процедура нарушает калибровочную инвариантность, так как обычная производная не является ковариантным объектом. [19]
В случае немонохроматического поля, например, при передаче сигнала, всегда состоящего из спектра частот, энергия поля распределяется между волнами, входящими в группу волн, соответствующих данному спектру частот. Поскольку в диспергирующей среде фазовая скорость и скорость распространения энергии зависят от частоты, амплитудный и фазовый спектры сигнала при его распространении изменятся и, следовательно, происходит искажение сигнала. В связи с этим понятие скорость распространения энергии немонохроматического поля заменяется понятием групповая скорость, которая является скоростью движения максимума энергии группы волн, составляющих спектр передаваемого сигнала. [20]
В случае промежуточного поля / перестает быть хорошим квантовым числом, но L и S сохраняют еще свой смысл и в первом приближении можно пренебречь перемешиванием состояний соседних термов. В теории возмущений сначала рассматривают действие кристаллического поля на ( L-5) - терм, а затем включают спин-орбитальное взаимодействие. [21]
В случае массивного поля теория содержит богатый спектр частиц: при 0 кроме заряж. Модель Тирринга перенормируема, ее поведение на малых расстояниях соответствует масштабной инвариантности. Существуют также обобщения модели Тирринга, содержащие ферми-поле с дополнительным внутр. [22]
В случае установившегося поля эти параметры представляют собой функции, сильно изменяющиеся с изменением координат пространства; в случае неустановившегося поля они являются также и функциями времени. Поэтому в последнем случае получить преобразования вязко-упругих операторов для обычных решений задач о неустановившейся теплопроводности достаточно затруднительно. [23]
В случае поля функций С ( 5) на римановой поверхности S существует красивый подход к изучению накрытий ( мы ограничимся неразветвленными) с ниль-потентной группой Галуа. [24]
В случае церемонного поля лондоновская область сужается. [25]
В случае центрированного поля угол б постоянен вдоль радиальных прямых, например 0 const вдоль ( 3-линий ( фиг. [26]
В случае резконеоднородного поля со значительной составляющей напряженности, нормальной к поверхности твердой изоляции, общая картина развития разряда качественно такая же, как и в воздухе: при подъеме напряжения вначале у острого края электрода возникает корона - начальные ЧР, затем появляются скользящие разряды. Когда последние разовьются на всю длину уступа /, происходит перекрытие. [27]
В случае несвязного поля неприводимы все представления T ( g), за исключением случаев, когда л ( д:) signt. В каждом из этих особых случаев представление распадается на два неприводимых представления. [28]
В случае связного поля представление Т1, ( g) является одним из представлений непрерывной или дискретной серии. [29]
В случае связного поля К мы предполагаем всегда, что функция / ( g) бесконечно дифференцируема; в случае несвязного поля функция / ( g) предполагается кусочно-постоянной. [30]