Cтраница 1
Случай размерности п 2-как уже отмечалось, рассмотрен из соображений простоты изложения. [1]
В случае размерности dimM требуемое комбинаторное свойство а состоит в том, что множества / Сь К. Кт имеют непустое пересечение. [2]
Между тем случай размерности 2 в физике очень важен: двухкомпонентные поля служат для описания электрона, позитрона и нейтрино. Отсюда ясно, почему применяются двузначные представления группы Лоренца. [3]
Поэтому в случае размерности 2 конформная дифференциальная геометрия значительно отличается от случаев высших размерностей. GL ( i; С) - структура, интегрируема; этот факт есть не что иное, как существование изометрической системы координат. [4]
Но в случае приличных размерностей это перестает работать совсем, поскольку матрица из вектор-столбцов xk получается плохо обусловленной, мягко говоря. [5]
Аналогом преобразования Гильберта в случае размерности N, большей 1, служит нечетное ядро типа Кальдерона - Зигмунда. [6]
Для их решения в случае размерности вектора х, равной двум, можно построить на плоскости х х2 многоугольник D допустимых решений и найти ту его вершину, в которой градиент функции / не образует острого угла ни с одной из сторон. [7]
Это выражение непосредственно обобщается на случай размерности d; сдвижка связей производится во всех ( d - 1) направлениях, ортогональных тому, вдоль которого производится децимация. [8]
Этот пример обобщается и на случай размерности п 2, если в качестве С и С взять замкнутые жордашь вые поверхности положительной re - мерной меры Лебега. [9]
Оказывается, однако, что в случае размерности три и больше симметричное случайное блуждание невозвратно. [10]
Оказывается, однако, что в случае размерности три и больше симметричное случайное блуждание невозвратно. [11]
Это множество изображений называется ортогональным вейвлет-ным представлением в случае размерности два. Изображение A - j f является грубой аппроксимацией при разрешении 2 -, а изображения D % jf дают детализированные сигналы для различных ориентации и разрешений. Независимость определяется ортогональностью вейвлетных функций. Общее число пикселей в этом новом представлении равно числу пикселей исходного изображения, и поэтому мы не увеличиваем объем данных. [12]
Показано, что полученные ранее соотношения для эвклидовых пространств, характеризующие случаи предельных размерностей ( каучуки, ориентированные полимеры, дилатониая концепция разрушения и др.) входят как частные случаи в уравнения с фрактальной ( неэвклидовой) размерностью. В этой связи, по-видимому, имеет смысл говорить о неэвклидовой физике композиционных материалов. [13]
Таким образом, обобщение интегралов и алгебры матриц Дирака на случай произврльной размерности пространства D производится весьма просто. [14]
Чувствительность, как правило, число именованное, однако в ряде случаев размерности числителя и знаменателя могут совпадать. [15]