Cтраница 3
Настоящая статья также посвящена выводу дисперсионной формулы, не связанному с применением теории возмущений. Мы рассматриваем ниже, главным образом, случай упругого рассеяния частиц и показываем, что дисперсионная формула может быть получена из весьма общих предположений, не основывающихся на малости каких-либо членов в гамильтониане ядерной системы и не связанных поэтому с обычной теорией возмущений. [31]
Из универсальности траекторий Редже вытекает, что траектория Померанчука будет описывать асимптотику амплитуды и в случае дифракционной диссоциации. Разумеется, вычеты р могут быть иными, чем в случае упругого рассеяния. [32]
Можно ли расширить эти идеи с тем, чтобы как-то понять, почему сечения рождения резонансов спадают при больших Q2 примерно с той же степенью Q, что и пик от упругого рассеяния. Вероятно, лучше будет честно перевернуть вопрос и спросить, что можно сказать о волновых функциях резонансов, если с ростом - q2 их сечения падают так же, как и в случае упругого рассеяния. [33]
Рассеяние излучений веществом описывает как классическая, так и квантовая теория. Последняя является более полной и строкой. В случае упругого рассеяния результаты обеих теорий совпадают, и обычно используют классическую теорию рассеяния. [34]
Найденное выражение ( 23 7) не является наиболее общим выражением поперечного сечения любого процесса, идущего при столкновении двух частиц. В случае упругого рассеяния частиц задача ставится таким образом, что интересуются не просто вероятностью остаться системе в первоначальном канале, а вероятностью того, что в результате взаимодействия система возвратится в исходный канал. [35]
Для почти свободных электронов обе эти функции могут быть блоховскими волнами электронов кристалла, а следовательно, являться периодическими функциями. Однако в отличие от случая упругого рассеяния здесь в процессе принимают участие лишь внешние электронные оболочки. [36]
Средний путь для поглощения / ( - частицы в эмульсии равняется примерно - 30сл, что соответствует геометрическому сечению. На всем этом пути отмечен лишь один случай упругого рассеяния. [37]
Переходы к возбужденным состояниям атомов могут индуцироваться фотонами любой энергии, достаточной для возбуждения атома. Избыток энергии затем уносится одним фотоном с измененной частотой. Эффективное сечение выражается подобно тому, как в случае упругого рассеяния ( см. [19]), и здесь эффективное сечение приблизительно равно ат. [38]
Следовательно, коэффициенты поглощения для рассеяния электронов будут сильно зависеть не только от природы межатомного взаимодействия, но также от типа проводимых измерений и от используемой при этом аппаратуры. Поэтому детальное обсуждение коэффициентов поглощения для рассеяния электронов отложим до гл. Здесь же заметим лишь, что мнимая часть комплексного эффективного потенциала ц ( х, у) в выражении (4.24) обычно меньше действительной части а ( Р ( х, У) в 5 - 50 раз; появление комплексности часто можно рассматривать как отклонение от случая чисто упругого рассеяния. [39]