Случай - струя
Cтраница 1
Случай симметрично разделяющейся струи сводится при / С ( 6) 0 ( плоская пластинка) к отраженному течению Рети вида, рассмотренного в гл. [1]
В случае струи или некоторого потока внутри покоящейся жидкости, в которой давление можно считать постоянным, неразрывность давления внутри и вне струи показывает, что поверхность струи является поверхностью постоянной скорости. [2]
В случае прямоугольных струй проанализирован очень интересный эффект переворачивания осей струи, когда струя вначале более интенсивно смешивается вдоль короткой стороны и ее форма в поперечном сечении делается более вытянутой в этом направлении. В работе [8] ( Глава 9.4) была обнаружена существенная количественная зависимость этого эффекта от формы сопла, наиболее сильно эффект переворачивания осей наблюдается в коротких соплах или при истечении из отверстия в диафрагме. Показано, что, кроме увеличения периметра поверхности струи, основным фактором, влияющим на смешение, служит скос потоков на кромке лепесткового сопла. Такой скос вызывает дополнительную продольную завихренность, которая индуцирует в струе интенсивные вторичные токи, ускоряя перемешивание. [3]
В случае перемешивающейся струи концентрация сохраняется постоянной вдоль всего реактора и нет необходимости выделять бесконечно малый объем, а можно рассматривать реактор в целом. Скорость вхождения реагентов в реактор составляет uci, скорость выхода струи - ucf; разность между этими скоростями и есть скорость реакции в реакторе, равная vV, где v - скорость в единице объема. [4]
В случае симметричной конусной струи ( см. рис. 2.14) вектор скорости пара имеет две составляющие: направленную по оси струи навстречу потоку капель и нормально оси к центру струи. Решение уравнений гидродинамики для газообразной фазы даже численными методами в данном случае связано с большими трудностями. [5]
Рассмотрим сначала случай струи, истекающей из щели. [6]
В этом случае струи как бы прилипают к обтекаемой поверхности. С учетом эффекта прилипания настилающихся струй, размер экрана ( угол а) должен составлять порядка одного радиана. Параметры потока воздуха в зазоре ( скорость, давление) рассчитываются с учетом выбранной ширины экрана таким образом, чтобы активному обдуву подвергалось не менее 70 % поверхности контейнера. [7]
В решении (12.41) случай струи получается при а 0, где постоянная а соответствует углу распространения струи и является математически неопределенной. Шлихтин-га - Бикли уравнений пограничного слоя; в пределе струя ведет себя как полулиния стоков, расположенных на оси струи. Если это особое поведение на оси струи допускается, то можно удовлетворить граничные условия / ( / С) / ( / () 0 для любой неподвижной конической границы. [8]
 |
Динамические напоры по оси факела при. [9] |
Так как в ряде случаев струи газа выходят в воздушный поток под различными углами, то в приведенные выше формулы вместо коэффициента & следует подставить произведение и. Из этого произведения видно, что чем меньше угол атаки, тем меньше глубина проникновения струи в поток. [10]
Но и в этом случае струи могут превратиться в осе-симметричные, но только на большом расстоянии от места их образования. [11]
По данным опытов Г. Н. Абрамовича [3] для случая струи, образованной при набегании на плохо обтекаемое тело в плоском канале, коэффициент с в формуле ( 7) равен 0 3 при очень стесненных условиях протекания кольцевой струи. [12]
Выводы мы сможем применить и к случаю сжимаемой струи ( газа), хотя формула как таковая будет неточной. [13]
Оценим теперь величину полезного сигнала на зонде в случае реальной двигательной струи. [14]
Из теории турбулентных струй [1] известно, что в случае струи, бьющей в тупик, отношение диаметров прямой и обратной струй определяется соотношением геометрических размеров сопла и тупика. [15]
Страницы: 1 2 3 4