Случай - струя
Cтраница 2
Различие же их заключается лишь в том, что в случае струи окружающая ее жидкость тормозит движение частиц в струе, и поэтому максимальное значение основной скорости будет иметь место на средней линии, или оси струи, а в случае следа будет происходить наоборот: окружающая след жидкость своим движением будет поддерживать движение примыкающих слоев следа, и поэтому на средней линии, или оси следа, основная скорость будет иметь наименьшее значение. [16]
Как это непосредственно следует из соображений размерности, решение уравнений ( 206) для случая незакрученной струи, бьющей из бесконечно тонкого отверстия с нулевым расходом и конечным импульсом, будет автомодельным. [17]
Как это непосредственно следует из соображений размерности, решение уравнений ( 121) для случая незакрученной струи, бьющей из бесконечно тонкого отверстия с нулевым расходом и конечным импульсом, будет автомодельным. [18]
Продольная скорость на оси изменяется обратно пропорционально продольному расстоянию и поэтому уменьшается быстрее, чем в случае двухмерной струи. [19]
Будучи перенесены в безразмерные координаты ( те же, что и выше), поля скорости основного участка плоской струи, так же как ц в случае струи круглого сечения, оказываются подобными ( фиг. [20]
При этом легко заметить, что функция a ( T)) удовлетворяет тому же уравнению, тем же граничным условиям и интегральному условию, что и в случае незакрученной струи. С точностью до малых порядка 1 / ж2 разница сводится к членам, содержащим функции а0 ( г) и1 &2 ( т ]), которые нетрудно разыскать. [21]
При этом легко заметить, что функция я ( г)) удовлетворяет тому же уравнению, тем же граничным условиям и интегральному условию, что и в случае незакрученной струи. С точностью до малых порядка 1 / л: 2 разница сводится к членам, содержащим функции Яо ( т)) и ( т ]), которые нетрудно разыскать. [22]
При этом легко заметить, что функция а ( ц) удовлетворяет тому же урав нению, тем же гранич ным условиям и интегральному условию, что и в случае незакрученной струи. С точностью до малых порядка / xz разница сводится к членам, содержащим фун кции а0 ( г) и Ь2 ( т)), которые нетрудно разыскать. [23]
Схема Кирхгофа, а также ее видоизменение, данное у нас в Союзе Д. А. Эфросом1), наиболее близки к действительности в тех случаях, когда свободная линия тока разделяет жидкости резко различающихся плотностей, как, например, в случае струи воды в воздухе, при образовании заполненных водяным паром каверн, в следе за движущимся в воде телом. В тех же случаях, когда поверхности раздела должны образовываться в пространстве, заполненном той же жидкостью или жидкостью, близкой плотности, то в действительности эти поверхности раздела не наблюдаются, так как они неустойчивы и распадаются на отдельные вихри или заменяются областями интенсивного турбулентного обмена. [24]
Кривые изменения осевой скорости и нарастания толщины струи по ее длине, рассчитанные соответственно по уравнениям ( 87) и ( 85) при значении константы с - 0 22 и n u l для нескольких значений параметра aK t представлены на рис. 7.21 и 7.22. Из анализа этих кривых следует, что если начальная скорость струи-превышает скорость звука, то падение скорости вдоль оси струи становится менее резким, чем в случае струи малой скорости; при этом с ростом приведенной скорости АО указанное отличие проявляется все более и более заметно. [25]
IX теория ламинарной осесимметричной струи может быть обобщена на случай турбулентного движения. Рассмотрим сначала случай незакрученной струи 2) и покажем, что это турбулентное движение также будет автомодельным. [26]
IX теория ламинарной осесимметричной струи может быть обобщена на случай турбулентного движения. Рассмотрим сначала случай незакрученной струи) и покажем, что это турбулентное движение также будет автомодельным. [27]
 |
Схемы расположения газовых струй. [28] |
Наилучшие условия для смешения создаются при Л 0 68 ( рис. 1 - 10 в), когда газовыпускные отверстия располагаются в шахматном порядке с достаточным шагом. В этом случае струи, вытекающие из противоположных коллекторов, не сталкиваются в середине амбразуры, а проникают на противоположную сторону сечения, обеспечивая тем самым наилучшее заполнение сечения газом. Следовательно, варьируя расположение газовых струй и их дальнобойность, можно изменять длину факела ( при прочих равных условиях) примерно в 2 2 раза. [29]
Оптимальным для деаэрации является режим, близкий к предельному. В этом случае струи воды подвергаются сильному дроблению, поверхность контакта воды с паром увеличивается. Сопротивление ступеней растет с увеличением гидравлической нагрузки и динамического напора пара. Гидравлическая нагрузка ( плотность орошения) деаэрационной колонки связана с ее тепловой производительностью. С увеличением нагрева воды в колонке и с понижением давления уменьшается допустимая гидравлическая нагрузка. При увеличении нагрева воды от 5 до 25 С допустимая гидравлическая нагрузка на свободное сечение уменьшается от 310 до 160 т / ( м2 - ч) при давлении 0 12 аг. С понижением давления от 0 21 до 0 06 аг допустимая нагрузка снижается с 250 до 190т / ( м2 - ч) при нагреве воды на 15 С. Гидродинамический режим работы деаэратора имеет не менее важное значение, чем тепловой. В зависимости от гидродинамического режима устанавливаются предельные нагрузки деаэратора по воде и пару. [30]
Страницы: 1 2 3 4