Cтраница 2
В случае цилиндра мы обнаружили, что плоскость опоры обладает свойством противодействовать внешним силам не только силами, приложенными в точках соприкосновения ( обычные реакции трения скольжения), но также ( в известных пределах) и парами. Это наводит на мысль, что аналогичные явления будут иметь место также и в случае однородного тяжелого шара, тоже опирающегося на горизонтальный пол. [16]
В случае бесстолкновительных цилиндров при kz Q мод несжимаемого типа, вообще говоря, не существует. [17]
В случае гравитирующего цилиндра эта ветвь была названа [88] вращательной. [18]
В случае цилиндра двойного действия, имеющего равные полости, объем буферной емкости уменьшается в 2 5 раза против требуемого при цилиндре одинарного действия на ту же производительность, а при двух цилиндрах двойного действия со смещением фаз на 90 % и общей буферной емкости - в 6 2 раза. Штриховой линией показан пример пользования номограммой. [19]
В случае цилиндра большой длины постоянные интегрирования С, - С4 определяются из граничных условий на торце, совмещенном с началом координат, причем каждое из двух граничных условий дает по два уравнения для определения постоянных. [20]
В случае достаточно толстых цилиндров, когда резонансы отсутствуют, решение задачи рассеяния упрощается. [21]
В случае цилиндра конечной длины мы имеем вместо плоского течения трехмерное, что дает себя знать главным образом в значительном понижении коэфициента сопротивления. В какой мере отношение диаметра ( d) к длине ( /) влияет на коэфи-цнент сопротивления, показывает ( для числа Рей-нольдса 8 8 - 104) кривая, изображенная на фиг. [22]
Задачи для случая полуограниченного цилиндра с произвольной начальной или поверхностной температурами могут рассматриваться аналогично тому, как это делается в § 12 гл. [23]
Переходя к эквивалентному случаю невращающегося цилиндра в однородном магнитном поле, мы найдем, что электроны не будут вращаться в поле, а останутся в покое. Таким образом, мы пришли к противоречию: уравнения Лондона в однородном магнитном поле имеют единственное решение, которое соответствует электронам, вращающимся с ларморовской частотой, а такое вращение в системе с конечной корреляционной длиной не допускается теоремой о вращающемся сосуде. Это относится не только к обычным уравнениям Лондона, но и к любой схеме, которая приводит к истинному эффекту Мейснера, например к уравнениям Пннпарда. [24]
Переходя к эквивалентному случаю невращающегося цилиндра в однородном магнитном поле, мы найдем, что электроны не будут вращаться в поле, а останутся в покое. Таким образом, мы пришли к противоречию: уравнения Лондона в однородном магнитном поле имеют единственное решение, которое соответствует электронам, вращающимся с ларморовской частотой, а такое вращение в системе с конечной корреляционной длиной не допускается теоремой о вращающемся сосуде. Это относится не только к обычным уравнениям Лондона, но и к любой схеме, которая приводит к истинному эффекту Мейснера, например к уравнениям Пиппарда. [25]
Рассмотрим для простоты случай двумерного цилиндра, топология которого допускает существование замкнутых кривых, не стягиваемых по цилиндру в точку. Примером такой кривой может служить огибающая цилиндр окружность. [26]
Очевидно, в случаях цилиндра и шара R в уравнении ( 6 - 157) обозначает радиус, в случае же пластины - половину ее толщины. [27]
Стоке математически исследовал также случаи цилиндра, осциллирующего под прямым углом к оси; и в этом случае имеют место те же эффекты. Этим способом была получена оценка непосредственного излучения звуковых волн в воздух колеблющейся струной. Результат определяется отношением периметра поперечного сечения струны к длине звуковой волны в воздухе, и в любом практически интересном случае излучение чрезвычайно мало. Как было разъяснено в § 24, почти весь звук при ударе по струне фортепьяно идет от деки. [28]
При е0 0 имеем случай цилиндра, осевые деформации которого равны нулю. [29]
Гроне довольно подробно разбирается случай цилиндра безразмерного радиуса, равного единице. [30]