Cтраница 3
Рассмотрим эту задачу для случая цилиндра с тонкими стенками. Решение [243] требует, чтобы по концам цилиндра были распределены нормальные усилия, показанные на фиг. [31]
Экспериментальное определение значений коэффициента k для случая цилиндра и торцового счетчика достаточно точно можно осуществить методом моделирования. [32]
Очевидно, что полученное решение соответствует случаю цилиндра, подвешенного вертикально и подверженного действию собственного веса. [33]
Для аналогичной проблемы, относящейся к случаю цилиндра вращения, например, вместо пластинки АЛ, рассмотренной здесь, получим вещественное решение предшествующего параграфа. [34]
Аналогичную роль играют слова бесконечно длинный в случае цилиндра. [35]
Формула ( 3) приближенно справедлива и для случая цилиндра с малым центральным отверстием без теплообмена на поверхности отверстия. [36]
Блазиус в названной работе применил эти уравнения к случаю цилиндра ( произвольной формы сечения), расположенного симметрично по отношению к скорости потока, и затем далее более подробно рассмотрел частный случай кругового сечения. При установившемся режиме было найдено, что отрыв происходит где-то около 90 от передней точки застоя. С другой стороны, если цилиндр приходит в движение из состояния покоя либо внезапно, либо с постоянным ускорением, отрыв начинается при 180 и затем переходит вперед. [37]
Посмотрим, как влияют последние на перемещения и в случае цилиндра, закрытого крышками на концах и нагруженного внутренним давлением. [38]
Уравнения (VI.74), (VI.75) и (VI.76) справедливы также в случае соосных цилиндров. [39]
Площади поверхностей круглых тел находятся более сложным образом и в случае цилиндра и конуса сводятся к уже известным площадям поверхностей призмы и пирамиды. [40]
Но это приближение, как заметил сам Стоке, в случае цилиндра приводит к парадоксальным результатам. В случае шара это дает лишь малый дополнительный член к выражению, полученному Стоксом, чем оправдывает его задним числом. Поэтому мы приведем вычисления, произведенные Стоксом, поскольку они относительно просты. [41]
Для определения этой добавочной пары мы будем иметь в виду указанный выше случай цилиндра и будем искать, как, исходя из этого примера, получить более общий критерий, приложимый ко всем случаям начинающегося качения. [42]
Законы трения в случае сферы аналогичны тем, которые мы имели в случае цилиндра. [43]
Следует далее отметить, что приведенные выше значения для az верны лишь в случае цилиндра, концы которого закреплены таким образом, что осевая деформация свободна. [44]
Мы замечаем, что так же, как это имело место и в случае цилиндра из материала, обладающего степенным упрочнением ( гл. XXXI), пик кривой at на внутренней поверхности z а, получающийся в упругом цилиндре, полностью исчезает после того, как течение охватывает всю толщину стенки. [45]