Случай - движение - тело
Cтраница 2
Для примера обратимся опять к случаю движения тела, брошенного вертикально вверх. [16]
 |
Зависимость коэффициента сопротивления трения с / шероховатых пластинок от числа Рейнольдса. [17] |
До сих пор мы рассматривали только такие случаи движения тел в жидкости, когда вследствие симметрии обтекания сила сопротивления жидкости была направлена прямо противоположно направлению движения. Между тем в общем случае сила сопротивления образует некоторый угол с направлением движения, причем иногда в сочетании с вращающим моментом относительно некоторой оси. На возникновении силы сопротивления, направленной под углом к направлению движения тела, основано действие крыла самолета, а на возникновении момента сопротивления - действие колеса ветряка. В обоих случаях, кроме полезного действия сопротивления, имеет место также вредное действие, обусловленное той составляющей сопротивления, которая направлена в сторону, прямо противоположную движению крыла. Эта составляющая полного сопротивления носит название лобового сопротивления. Другая составляющая, перпендикулярная к направлению движения, называется подъемной силой. [18]
Из курса физики известно, что для случая движения тела, когда на него действует только сила тяжести, а силы сопротивления воздуха отсутствуют, сумма кинетической и потенциальной энергии не изменяется. [19]
 |
Источник обгоняет создаваемые им волны.| Движущаяся со сверхзвуковой скоростью пуля обгоняет фронт звуковой волны. [20] |
С такой формой фронта волны приходится сталкиваться во всех случаях движения тел со сверхзвуковой скоростью - снарядов, ракет, реактивных самолетов. В тех случаях, когда уплотнение среды на фронте волны значительно, фронт волны можно сфотографировать. На рис. 12.7, сделанном по фотографии, показаны конус Маха пули, движущейся со сверхзвуковой скоростью, и фронт звуковой волны, созданной пулей при ее движении в стволе с дозву - ковой скоростью. Снимок сделан в тот момент, когда пуля обгоняет фронт звуковой волны. [21]
Величина коэффициента демпфирующего момента уже была оценена в работах [69, 70] ( В. А. Ерошин) для некоторых случаев движения тел в воде. Данная там оценка говорит о неустойчивости по углу атаки и угловой скорости прямолинейного поступательного движения твердого тела в воде. Чисто формально, увеличивая величину коэффициента демпфирования, возможно достижение устойчивости данного движения. Возможно, данная устойчивость достигается благодаря наличию в системе значительного демпфирования со стороны среды или наличию сил, касательных к пластине. [22]
Совпадение не является удивительным, ибо только в данном диапазоне скоростей предельным переходом с2 - О можно перейти к случаю дозвукового движения тела в жидкости. H ( QH ( l - О / ( О - Фронты волн при этом направлены под углом 45, напряжения и скорости принимают ненулевые значения только в коридоре 0 х - у / при условии отрыва f ( x) О, так как теперь а ( х, 0) - / ( х)), а каверна имеет постоянную ширину. [23]
Формулы ( М 6.76) - ( М 6.79) справедливы для постоянных, мгновенных и средних величин, во всех случаях движения тела по окружности. [24]
Относительно формул, которыми в этих четырех случаях выражаются все неизвестные задачи как действительные функции времени, мы отсылаем к сошнению, в котором разобран также случай движения тела вращения в жидкости, когда v, p и г не равны нулю, случай, в котором начало координат системы х, у, г движется по винтовой линии. [25]
В классической механике Ньютона масса движущегося тела рассматривается только как постоянная величина. Однако имеются случаи движения тел, масса которых за время движения изменяется. [26]
Одно из них состоит в том, что закон Ньютона - векторный закон. Это проверяется в случае движения тела, брошенного горизонтально, и для движения по окружности. [27]
Для бесконечно малых перемещений эти многоугольники переходят в непрерывные кривые, которые называются центроидами, причем связанная с телом подвижная центроида при движении тела катится по неподвижной центроиде. Равным образом призмы, построенные для случая движения тела параллельно неподвижной плоскости, переходят в цилиндры, один из которых катится по другому. [28]
Уравнение ( 4) представляет собой закон движения тела, выбрасывающего часть своей массы со скоростью и при ежесекундном расходе а. И; этого выражения следует, что в случае движения тела с переменной массой произведение массы движущегося тела на ускорение определяется не только равнодействующей приложенных к ней внешних сил ( F), но и реактивной силой, равной произведению расхода массы в секунду а на относительную скорость движения отбрасываемых частиц и. Реактивная сила направлена противоположно скорости, с которой выбрасываемые частицы покидают тело. На основании этого уравнения К. Э. Циолковским впервые были намечены пути решения проблемы космических полетов. [29]
 |
Конус Маха и фронт звуковой волны при движении источника со скоростью, меньшей скорости волн.| К объяснению эффекта Доплера. [30] |
Страницы: 1 2 3