Противоположный предельный случай
Cтраница 2
В противоположном предельном случае, 0С2о) с, формула (6.161) дает / кЯ Й / Зйк. Так как со и Q - приблизительно экспоненциальные функции температуры, в этом случае f также приблизительно экспоненциально изменяется с температурой. [16]
В противоположном предельном случае ( например, если среда неподвижна) справа в (1.6) доминирует второй член. Она описывает проникновение магнитного поля в среду, обусловленное ее конечной проводимостью. [17]
В противоположном предельном случае, когда время соударения (11.120) очень велико по сравнению с периодом орбитального движения, электрон успеет совершить много оборотов по орбите за время прохождения налетающей частицы мимо него и действие поля частицы выразится в адиабатическом изменении этого движения без результирующей передачи энергии. Границе между указанными предельными случаями соответствует значение прицельного параметра Ьмакс Для которого время соударения (11.120) сравнимо с периодом орбитального-движения. [18]
В противоположном предельном случае qa 1 показатели экспонент велики и значительно отличаются по величине. [19]
В противоположном предельном случае, когда длина волны много меньше размеров тела, применимы методы геометрической оптики. [20]
В противоположном предельном случае для скорости испарения также получаются простые результаты. [21]
В противоположном предельном случае низких температур функция W ( и) отражает только роль нулевых колебаний ядер. [22]
В противоположном предельном случае высокодисперсных аэрозолей частичная концентрация падает за счет броуновской диффузии частиц к поверхности коллектора. Именно этот спонтанный процесс контролирует кинетическую устойчивость в высокодисперсных системах. [23]
В противоположном предельном случае очень медленных столкновений можно считать, что в каждый момент имеют место сдвиг и расщепление спектральной линии, соответствующие текущему значению внеш. Результирующий контур линии определяется усреднением по всем возможным конфигурациям возмущающих частиц. [24]
В противоположном предельном случае полностью кооперативного перехода, происходящего по принципу все или ничего ( о - т0), статистическая сумма представляется суммой двух членов, отвечающих полностью спиральной и полностью клубкообраз-ной цепи ( ср. [25]
В противоположном предельном случае глубокой фазовой модуляции ( а; 1) функция ехрВ0 ( т) будет быстро убывать при отклонении т от нуля. [26]
В противоположном предельном случае малых относительных толщин В стремится к бесконечности. [27]
Теперь рассмотрим противоположный предельный случай другого теплового режима - полное отсутствие теплоотдачи. [29]
Некоторые авторы [28, 29] рассматривают противоположный предельный случай g - оо. Первая поправка к функции рассеяния идеального газа просто выражается через эту величину. Члены высших порядков оказываются, однако, более сложными, так как они содержат негауссовы поправки. С другой стороны, при больших q значительную роль играет когерентное рассеяние, вклад которого в результаты не так просто отделить от когерентной части. Последнее утверждение относится также к используемым ниже экспериментальным данным. [30]
Страницы: 1 2 3 4