Cтраница 4
Значение а I соответствует плоским возмущениям: ky 0; они рассматривались в предыдущих параграфах. Противоположный предельный случай а - 0 соответствует возмущениям с kz 0, не зависящим от продольной координаты z и периодическим вдоль у. Поскольку при этом компонента скорости vz отлична от нуля, возмущения не являются плоскими. [46]
Предельным переходом Bi - - oo из приведенных соотношений (7.38) - (7.47) может быть получено решение аналогичных задач для граничных условий первого рода, соответствующих отсутствию термического сопротивления внешнего теплообмена частицы с потоком. Для противоположного предельного случая отсутствия внутреннего термического сопротивления ( К - - оо) дифференциальное уравнение в системе (7.35) становится несущественным и анализ процесса значительно упрощается. Задачи такого рода рассматриваются при расчете регенеративных теплообменников с металлической насадкой [68] и при анализе нагрева металлических руд [69], но для химико-технологических процессов они, как правило, не актуальны. [47]
В противоположном предельном случае сплавы, исследованные Циммерманом, имели столь высокое остаточное сопротивление, что при гелиевых температурах величина Г / р0 была так мала, что в его выражении ур aT bТ2 член, содержащий Т2, никогда не был главным и поэтому отклонения от зависимости Т2 были соответственно велики. [48]
При Е 0 фазовые превращения отсутствуют и внутреннее перемещение влаги осуществляется только за счет движения по капиллярам жидкой фазы. В противоположном предельном случае Е 1 изменение влагосодержания внутри материала происходит только за счет фазовых превращений, а перемещение влаги в виде жидкой фазы отсутствует. [49]
Приливные возмущения горизонта будут квазистационарными ( разд. В противоположном предельном случае а / М - 1 величина йя остается конечной, в то время как gH стремится к нулю, что вызывает сильное нарушение квазистационарности. [50]
Условие применимости (2.15) заключается в длинновол-новости излучения, когда время tfto достаточно велико по сравнению со временем свободного пробега частицы в газе. В противоположном предельном случае реализуется доплеровское уширение, рассмотренное в задаче 2.3. Коэффициент диффузии 3), входящий в (2.15), пропорционален средней тепловой скорости частицы. [51]