Асимптотический случай

Cтраница 2

Оценки Л, полученные разными методами, здесь обозначены одинаково, хотя они различны и совпадают лишь в частных или асимптотических случаях. [16]

Большой заслугой Шеннона является открытие того факта, что нечто аналогичное имеет место для произвольных ( не простых) помех в асимптотическом случае п - оо. Если количество информации, приходящееся на букву, меньше некоторого предела, то вероятность ошибочного приема сообщения можно сделать в среднем сколь угодно малой, увеличивая длину п слова, при использовании хорошего кода. Оказалось далее, что такие хорошие коды найти нетрудно: для этого достаточно выбирать кодовые слова наудачу случайным образом. Эти вопросы, а также приемы декодирования будут рассмотрены нами в настоящей главе. [17]

Физическая модель и система координат для пограничного слоя набегающего потока поглощающего газа. [18]

Совместное действие конвекции и излучения в ламинарном потоке обтекающем пластину, рассматривал Сидоров [23], но решение им получено лишь в приближенном виде для асимптотического случая. Решения в предположении оптически тонкого слоя в ламинарном пограничном слое были получены различными авторами, например Хау [24], Кохом и Де-Сильвой [25] Они предполагали, что газ ( воздух при высокой температуре) внутри пограничного слоя только излучает, но не поглощает излучение. Такое приближение справедливо когда поверхность и газ вдали от пограничного слоя относительно холодные. Висканта и Грош [26] получили результаты для оптически толстой среды при ламинарном потоке в щели. [19]

В заключение обсуждения приближения дельта-коррелированного случайного процесса ( поля) подчеркнем, что во всех дальнейших примерах под фразой типа динамическая система ( уравнение) с дельта-коррелированными флуктуациями параметров подразумевается асимптотический случай, в котором временные радиусы корреляции для этих параметров малы по сравнению со всеми характерными временами, возникающими в рассматриваемой задаче. [20]

В заключение обсуждения приближения дельта-коррелированного случайного процесса ( поля) подчеркнем, что во всех дальнейших примерах под фразой типа динамическая система ( уравнение) с дельта - коррелированными флуктуациями параметров подразумевается асимптотический случай, в котором временные радиусы корреляции для этих параметров малы по сравнению со всеми характерными временами, возникающими в рассматриваемой задаче. [21]

Рассмотрим теперь асимптотический случай, когда Т - оо, и допустим, что в пределе система достигает состояния статистического равновесия. [22]

Построение эффективного решения уравнений (5.38) и (5.40) с ядрами KI (, т)) и г (, л) нз (5.36) и (5.37) соответственно связано с определенными трудностями вычислительного характера. Поэтому ограничимся здесь рассмотрением асимптотического случая, когда ширина подкрепляющей сферической оболочки весьма мала. [23]

Синтез оптимальных непараметрических алгоритмов обнаружения наталкивается на практически непреодолимые математические трудности. Решить эту проблему удается лишь в асимптотическом случае, когда число независимых наблюдений ( размерность выборочного вектора х) или величина отношения сигнал / шум стремятся к бесконечности. [24]

Если эти условия соблюдены, то в системе (2.34) выделяются ре-зервуарныея - переменные, расходом которых за характерное время процесса в данном случае Т) можно пренебречь. Полное пренебрежение расходом резервуарных переменных приводит к асимптотическому случаю стационарной ( открытой) системы. [25]

На первый взгляд мы получили парадоксальный результат: требование к гладкости стенок волновода не зависит от того, на какое расстояние мы хотим передать излучение. Дело заключается в том, что мы рассматриваем асимптотический случай больших длин L, когда даже в отсутствие шероховатостей вклад в интенсивность выходящего излучения вносят лишь лучи, распространяющиеся под углами скольжения, меньшими предельного значения (4.65), которое, в свою очередь, уменьшается при увеличении длины волновода L. При уменьшении же углов скольжения влияние шероховатостей на коэффициент зеркального отражения в силу (4.44) падает. В результате оказывается, что уменьшение углов скольжения точно компенсирует увеличение длины волновода в смысле роста доли рассеянного на шероховатостях излучения. [26]

Очевидно, что и в этом случае спектр размеров образовавшихся при взрыве частиц также близок к монодисперсному. В промежуточной области значений Nn характер распада содержит в себе черты обоих асимптотических случаев и спектр размеров частиц будет полидисперсным. [27]

Определенная в предыдущем параграфе энтропия (1.6.13), (1.6.16) обладает рядом свойств, аналогичных свойствам энтропии дискретной случайной величины, рассмотренным ранее. Такая аналогия является вполне естественной, если принять во внимание изложенную в § 1.6 интерпретацию энтропии (1.6.13) как асимптотического случая ( при больших N) энтропии (1.6.1) дискретной случайной величины. [28]

Это запись формулы Гельмгольца - Лагранжа, которую следует использовать для асимптотических величин. Различие между (4.65) и (4.76) состоит в том, что для реальных величин потенциалы следует брать в точках предмета и изображения, тогда как в асимптотическом случае они должны вычисляться на границах поля, а не в точках, где расположены асимптотические предмет и изображение, если они находятся внутри поля. Это очень важный момент, поскольку формула Гельмгольца - Лагранжа широко используется в обеих формах. [29]

Рассмотрено явление возникновения неоднородности фильтрационного потока газа при течении через неподвижный зернистый слой. Предложена идеализированная модель течения, представляющая обтекание пористого элемента в канале. Асимптотический случай малой величины зазора между пористым элементом и стенкой канала соответствует условиям проявления неоднородности. Отмечено влияние конвективной диффузии в приграничной зоне на формирование крупномасштабной неоднородности. Сопоставление расчетных и экспериментальных данных свидетельствует об адекватности предложенной модели. [30]

Страницы: 1 2 3