Cтраница 1
Вид волновых функций для других состояний движения будет указан позднее. [1]
Вид волновой функции часто в большой степени определяется симметрией потенциала, создаваемого закрепленными ядрами. Например, характерная угловая зависимость атомных орбиталей атома водорода ( приложение II) полностью определяется тем, что электростатическое поле атомного ядра является сферически симметричным. Мы говорим, что молекула имеет симметрию этой фигуры, и интуитивно совершенно понятно, что электронные молекулярные волновые функции должны как-то отражать эту симметрию. [2]
Вид волновых функций ядра ф - и в соответствующих переходу состояниях неизвестен ( вследствие незнания точного вида потенциала ядерных сил, стр. Для бета-перехода между зеркальными ядрами ( у которых AI - Ац и At - Zt Z2) близок к единице. [3]
Выясним вид волновой функции, описывающей движение частицы с энергией, близкой к одному из квазидискретных уровней системы. [4]
Из вида волновой функции ( 5) ясно, что электронная плотность конечна повсюду, где конечны х, у и z; она имеет максимальное значение в непосредственной близости от ядра и уменьшается до нуля только если какая-нибудь из координат х, у, z становится бесконечной. Это последнее свойство обычно для периферических областей3 любых стационарных распределений электронного заряда: объем, занимаемый электронами, связанными с атомом, ионом или молекулой, никогда не может быть установлен точно. Можно, однако, вычислить объем, соответствующий некоторой доле общего электронного заряда: у атома водорода, например, в его основном состоянии сферы радиусов 1, 2, 3, 4 и 5в ( ядро в качестве центра) содержат 0 323; 0 762; 0 938; 0 986 и 0 997 общего электронного заряда. [5]
Из вида волновой функции ( 5) ясно, что электронная плотность конечна повсюду, где конечны ж, у и z; она имеет максимальное значение в непосредственной близости от ядра и уменьшается до нуля только если какая-нибудь из координат х, у, z становится бесконечной. Это последнее свойство обычно для периферических областей 3 любых стационарных распределений электронного заряда: объем, занимаемый электронами, связанными с атомом, ионом или молекулой, никогда не может быть установлен точно. Можно, однако, вычислить объем, соответствующий некоторой доле общего электронного заряда: у атома водорода, например, в его основном состоянии сферы радиусов 1, 2, 3, 4 и 5в ( ядро в качестве центра) содержат 0 323; 0 762; 0 938; 0 986 и 0 997 общего электронного заряда. [6]
Из вида волновой функции (3.18) вытекают некоторые интересные физические следствия. Во-первых, энергия Е не может принимать отрицательных значений, так как при Е 0 ( точнее, при Е V) экспоненциальный множитель в волновой функции становится действительным числом и при х - - х функция Ч 1 неограниченно возрастала бы и, следовательно, утратила бы физический смысл. [7]
Из вида волновой функции ( 3 9) ясно, что вероятность обнаружить микрочастицу в точке х в момент времеки t, пропорциональная т з ( л, t) 2, имеет резкий максимум, который движется со скоростью угр. [8]
Из вида волновой функции (3.18) вытекают некоторые интересные физические следствия. Во-первых, энергия Е не может принимать отрицательных значений, так как при Е 0 ( точнее, при Е V) экспоненциальный множитель в волновой функции становится действительным числом и при х - оо функция 4я неограниченно возрастала бы и, следовательно, утратила бы физический смысл. [9]
Как зависит вид волновой функции от значения кинетической энергии. [10]
Мы не выписали вид волновой функции при х 0 и при х а, но сказанное выше убеждает нас, что для ее отыскания нужно определить четыре константы: А -, А амплитуды прошедшей и отраженной волн. Для этого служат четыре граничные условия. Зная волновую функцию, нетрудно вычислить коэффициенты прохождения и отражения. [11]
В соответствии с видом волновой функции нулевого колебательного состояния область перехода АВ - АВ - определяется заштрихованной полосой на рис. 99, а и 99, б и ограничивается со стороны малых энергий короткой стрелкой, а со стороны больших энергий - длинной. DAB - j ЕВ ( рис. 99, а) или же DAB ЕВ ( рис. 99, б), Заметим только, что во втором случае большую вероятность имеет процесс, для которого кривая АВ - пересекает кривую ДВ вблизи минимума и который, очевидно, будет возможным энергетически уже при энергии тепловых электронов. [12]
При вычислениях, использовать приближенный вид волновой функции 235-состоятпш, получающийся в пренебрежении маимодействиец электронов друг с другом. [13]
Если С-преобразование не изменяет вида волновой функции частицы, то частица и античастица тождественны. [14]
Единственный точный способ количественного определения вида волновой функции для атомов и молекул заключается в математическом решении уравнения Шредингера. Однако, как только мы приступим к его решению, сразу же столкнемся со следующей проблемой - дифференциальное уравнение второго порядка имеет неограниченное число решений. Однако очень важно то, что лишь некоторые из этих решений будут удовлетворять строгим требованиям, вытекающим из интерпретации волновой функции, предложенной Борном. Отсюда сразу же следует, что связанные состояния систем должны быть квантованными. [15]