Cтраница 2
Однако, прежде чем приступить к вычислениям, мы кратко перечислим те причины, в силу которых нам приходится использовать два различных типа квантовой статистики. Все известные к настоящему времени фундаментальные частицы делятся на два класса, определяемые собственным моментом количества движения, или спином, частицы. Спин квантуется, и его всегда можно представить в форме sH, где s - спиновое квантовое число. Частицы, для которых s - нечетное полуцелое число, описываются антисимметричными полными волновыми функциями, а частицы с целым или равным нулю спиновым числом s описываются симметричными полными волновыми функциями. Симметрия, о которой здесь идет речь, касается обмена двух частиц в системе, состоящей из совокупности одинаковых частиц. В силу идентичности частиц, обмен пары частиц не меняет наблюдаемых физических параметров системы. Однако тип симметрии волновых функций определяет фундаментальную характеристику системы, а именно число частиц, которые могут заполнить одно и то же квантовое состояние. [16]