Cтраница 2
Для того чтобы описать ДОВ поли-ь-пролина II в воде, необходимо в дополнение к большому отрицательному эффекту Коттона при 207 ммк ввести в рассмотрение достаточно большой положительный эффект при 221 ммк. То, что для описания экспериментальной кривой, которая выглядит так, как если бы она имела один эффект Коттона, требуется введение второго эффекта Коттона, подчеркивает ограниченность анализа данных по ДОВ, исходя из внешнего вида кривых. Эффект Коттона при 221 ммк расположен так, что его отрицательное крыло наложено на отрицательное крыло эффекта Коттона при 207 ммк, а положительное крыло эффекта Коттона при 221 ммк находится там, где имеется длинноволновое плечо эффекта Коттона при 207 ммк. Таким образом, единственное проявление второго эффекта Коттона состоит в небольшом изменении длинноволнового плеча эффекта Коттона при 207 ммк. [16]
Масштаб должен примерно отражать точность измеренных величин. Если же одна из величин определена с небольшой точностью, то для изображения ее не следует выбирать большой масштаб. Масштаб на осях целесообразно выбирать так, чтобы ошибка измерений соответствовала на графике не более, чем одному наименьшему делению. В то же время масштаб должен быть подобран так, чтобы было легко делать отсчеты на кривых, так как это влияет на форму кривой. На рис. 53, в, в показано, как сказывается выбор масштаба на внешнем виде кривой. [17]
Изучено фазовое равновесие жидкость-жидкость в системе гексан-вода-пиридин при 20 С. В бинарной системе гексан-пиридин исследовано фазовое равновесие жидкость-пар. Внешний вид кривой фазового равновесия в области высоких концентраций пиридина указывает на наличие почти тангенциального азеотропа. [18]
Можно полагать, что в тонких усах дислокаций нет и отсутствуют любые дефекты, которые могут служить их источниками. Пластическая деформация в таких кристаллах должна начинаться в тот момент, когда напряжение достигнет величины, необходимой для зарождения дислокаций в совершенной решетке. Как известно, гомогенное зарождение дислокаций требует напряжения, равного теоретической прочности на сдвиг. После зарождения хотя бы одной подвижной дислокации напряжение падает до значения rs, необходимого для движения и размножения дислокаций. Таким образом, величина зуба текучести для усов равна разности напряжений зарождения и размножения дислокаций. При увеличении диаметра образца изменяется не только внешний вид кривых о - е, но также и характер пластического течения: протяженность легкого скольжения заметно уменьшается и, начиная с d - 20 мкм, эта стадия полностью отсутствует. Вслед за острым пределом текучести сразу же наступает сильное деформационное упрочнение. [19]