Cтраница 2
Опыт показывает, что в этих случаях видимость интерференционной картины максимальна в определенной и часто весьма ограниченной области пространства вблизи пленок и быстро убывает с увеличением расстояния от их поверхности. В перечисленных выше случаях оказывается, что высокая видимость интерференционной картины, наблюдаемой в отраженном от пленок свете, имеет место лишь в тонком слое, практически совпадающем с поверхностью пленок, хотя отраженные от них световые пучки перекрываются в значительном объеме пространства. Такие интерференционные картины принято называть локализованными. [16]
При очень малом расстоянии d между отверстиями Р и PZ видимость интерференционной картины близка к единице. Затем она спадает до нуля [ при d XZi / ( 2a) ] и снова возрастает, оставаясь, однако, значительно меньше единицы. [17]
В § 5.6 описаны опыты, в которых исследовалась зависимость видимости интерференционной картины от степени монохроматичности излучения, используемого для освещения интерферометра Майкельсона. В последующем изложении мы подробно рассмотрим физический смысл понятий временной и пространственной когерентности, играющих большую роль при выборе оптимальных условий эксперимента по интерференции различных световых потоков. [18]
Рассмотрим теперь условия и соотношения, определяющие контраст и функцию видимости интерференционных картин в расфокусированном интерферометре. Заметим, что соотношение (10.17), относящееся к сфокусированному прибору, требует уточнения при наличии расфокусировки. В теоретической оптике [139] рассмотрение контраста интерференционных картин в зависимости от размеров источника связано с условиями и степенью частичной когерентности. В случае рентгеновских лучей расходимость пучка коллимируется конечной угловой шириной области максимума. [19]
Если источник, освещающий щели, монохроматический и точечный, то видимость интерференционной картины равна единице и можно говорить, что вторичные волны, исходящие из щелей, когерентны. Однако если источник точечный, но немонохроматический, или монохроматический, но протяженный, то видимость интерференционной картины ухудшается. В обоих случаях интерферирующие волны лишь, частично когерентны либо некогерентны, если интерференционная картина пропадает совсем. [20]
Чем уже линия, тем при большей разности хода Л сохранится отличная от нуля видимость интерференционной картины. Дли монохроматического излучения видимость не должна зависеть от разности хода и изобразится прямой линией ( V 1), параллельной оси абсцисс. [21]
Мы получили ранее это важное соотношение (5.16), позволяющее сопоставить экспериментальные или расчетные данные о видимости интерференционной картины с оценкой степени когерентности двух интерферирующих пучков света. [22]
Если применяется точечный источник света, расположенный далеко от экрана со щелями, то, очевидно, видимость интерференционной картины не уменьшится из-за отсутствия входной щели интерференционной установки. [23]
При анализе - двухлучевой интерференции, осуществляемой делением амплитуды ( см. § 26), было выяснено, что видимость интерференционной картины для строго монохроматических волн равна единице. Для квазимонохроматического излучения видимость при увеличении разности - хода лучей ухудшается и при достаточно большой разности хода, превосходящей временную длину когерентности, обращается в нуль. При видимости, заклк, ченной между 0 и ], говорят, что волны частично когерентны. [24]
Полученная Майкельсоном кривая видимости для красной линии кадмия ( рис. 5.46) показывает, что вплоть до разности хода А - 20 см видимость интерференционной картины отлична от нуля. [25]
Если применяемый световой пучок излучается точечным источником света, то пространственная когерентность по всему сечению светового пучка окажется одинаковой и равной единице, что соответствует максимальной видимости интерференционной картины, конечно, при условии использования монохроматического света. [26]
Таким образом, оказывается, что интерференционный опыт, поставленный по схеме Юнга, мол-сет позволить выяснить, насколько когерентны между собой колебания в сечении светового пучка, достигающего щелей Si и 5 2 - Варьируя расстояние между щелями 5 1 и S % и одновременно измеряя видимость интерференционной картины на расположенном за ними экране, можно обследовать когерентность колебаний на всей площади сечения светового пучка, освещающего экран со щелями. Для количественной характеристики результатов такого обследования в сечении светового пучка, перпендикулярном к направлению его распространения, вводится понятие пространственной когерентности. [27]
Единственным результатом несимметричного расположения точечного источника света по отношению к щелям Si и 8 2 будет соответствующий сдвиг интерференционной картины на экране, где ведется ее наблюдение. Видимость интерференционной картины не уменьшится, но сама она расположится несимметрично относительно середины отрезка Si 2, что легко заметить при наблюдении интерференции в белом свете, когда центральная интерференционная полоса нулевого порядка тоже не окрашена. [28]
Видимость интерференционных картин при этом максимальна в весьма ограниченной области пространства - интерференционные картины локализованы. [29]
Выводится общая формула для двухлучевой интерференции и изучаются ее применения в схемах опытов, с делением амплитуды. Изучается видимость интерференционной картины для различных условий экспериментов Обсуждается временная когерентность. [30]