Cтраница 4
Пусть длины волн падающего света заключены в некотором спектральном интервале между А, и К АХ. Очевидно, что увеличение ширины спектра на ДА приведет к ухудшению видимости интерференционной картины. Наша задача заключается в нахождении той максимально возможной спектральной ширины ДА, при которой еще можно различить интерференционную картину. [46]
Одна из особенностей лазерных источников света заключается в высокой пространственной когерентности световых колебаний в сечении излучаемых ими световых пучков. Как мы увидим ниже, опыт Юнга с лазерным пучком света можно осуществить без входной щели в интерференционной схеме. Оказывается, что при специальном режиме работы лазера щели S и 52 можно раздвинуть до краев сечения лазерного пучка без снижения видимости интерференционной картины, но, разумеется, с уменьшением ее пространственного периода. [47]
Одна из особенностей лазерных источников света заключается в высокой пространственной когерентности световых колебаний в сечении излучаемых ими световых пучков. Как мы увидим ниже, опыт Юнга с лазерным пучком света можно осуществить без входной щели в интерференционной схеме. Оказывается, что при специальном режиме работы лазера щели Si и S2 можно раздвинуть до краев сечения лазерного пучка без снижения видимости интерференционной картины, но, разумеется, с уменьшением ее пространственного периода. [48]
При наблюдении в немонохроматическом свете происходит уменьшение контрастности интерференционной картины. Это обусловлено тем, что каждая длина волны, входящая в состав немонохроматиче-ского излучения, дает свою интерференционную картину. Положение максимумов и минимумов определяется длиной волны, поэтому максимумы и минимумы ( пунктирная кривая па рис. 4.5) разных длин волн, пере-крываясь, ухудшают видимость интерференционной картины. Следовательно, различимость полос зависит от степени монохроматичности излучения данного источника. [49]
Точно так же на видимость интерференционной картины не повлияет изменение расстояния между щелями, хотя пространственный ее период ( расстояние между интерференционными полосами) будет, конечно, изменяться обратно пропорционально расстоянию между щелями. Пусть теперь на экран со щелями Si и 2 падает пучок не от точечного источника, а пучок, в котором колебания в разных его точках не вполне когерентны между собой. Световые пучки, распространяющиеся через щели Si и 2, также не будут полностью когерентными, что уменьшит видимость интерференционной картины, наблюдаемой на экране, расположенном за щелями. [50]