Предыдущее соображения

Cтраница 1

Предыдущие соображения применимы к частицам, обладающим кинетической энергией, достаточной для осуществления эффективного контакта в момент столкновения. [1]

Предыдущие соображения приводят к ряду предложений о точках бифуркации, о числе соответствующих этим точкам малых нетривиальных решений и о виде каждого малого решения. [2]

Предыдущие соображения и теоремы 6.1 и 6.2 приводят к предложению. [3]

Сравнение точного решения с решением по Чандрасекару. [4]

Предыдущие соображения показывают, что связь между z и г вполне определяется заданием двух постоянных т и S, взятых из опыта. [5]

Предыдущие соображения только обращают внимание на возможное существование двух типов / С-частиц, но не дают указания ни о Частоте возможного процесса К - К - - f, ни о величине f - KBaHTa - Наконец, указанная возможность не обязательно реялизуется. [6]

Предыдущие соображения достаточны для понимания природы сил, связывающих атомы в металлическом теле и обеспечивающих устойчивое равновесие последнего. [7]

Предыдущие соображения можно пояснить рассмотрением электрических свойств среды, содержащей ионы. [8]

Предыдущие соображения относятся к обыкновенному урану и графитовому замедлителю. [9]

Предыдущие соображения относительно условий, в которых появляется турбулентный режим в подшипниках, позволяют сделать некоторые выводы. Так, кроме очевидного решения снижения окружной скорости V уменьшением числа оборотов или размеров подшипника, наиболее действенным средством для уменьшения числа Рейнольдса является уменьшение среднего зазора йт, соответственно с. В случае упорных подшипников, уменьшение зазора hm осуществляется уменьшением наклона поверхностей. Из рассмотрения формул (6.19), (6.26), (6.34) видно, что значение числа Рейнольдса падает при увеличении эксцентрицитета подшипника. [10]

Предыдущие соображения показывают, что этот путь поиска глобального оптимума пригоден также и в случае некомбинационных задач. [11]

Предыдущие соображения применимы и к К-теории. Пусть М - квазикомплексное многообразие ( возможно, с краем), clim М - - - 2л, х ( Кп ( М, дМ) - произвольный элемент. [12]

Предыдущие соображения нуждаются, однако, в существенном коррективе. Это было бы верно лишь в том случае, если бы остальные молекулы не принимали участия в тепловом движении, а сохраняли бы равновесные ориентации. [13]

Предыдущие соображения показывают, что дебаевская звуковая теория теплового движения дает неполную картину действительных явлений, поскольку она не учитывает нелинейных эффектов, приводящих к обмену энергией между различными типами колебаний. [14]

Предыдущие соображения не дают, однако, количественного согласия с экспериментальными результатами Гросса. [15]

Страницы: 1 2 3