Cтраница 1
Соотношения взаимности и другие соотношения, полученные в гл. Знание законов взаимности позволило бы, в частности, избежать ошибок, которые есть в [206]: результаты численного решения задачи существенно не удовлетворяют условию независимости амплитуды нулевого спектра от угла падения. [1]
Соотношение взаимности для коэффициентов L13 L3l показывает, что влияние изменения поверхностного натяжения на дислокационйый ток определяется степенью воздействия напряжения на скорость изменения площади поверхности. [2]
Соотношение взаимности для коэффициентов L13 L3l показывает, что влияние изменения поверхностного натяжения на дислокационный ток определяется степенью воздействия напряжения на скорость изменения площади поверхности. [3]
Соотношение взаимности ( а) означает, что квазиоднородный источник может генерировать интенсивность излучения, обладающего вращательной симметрией относительно нормали к плоскости источника, независимо от формы источника и пространственного распределения спектральной плотности в плоскости источника. В работе Ли и Вольфа ( Li and Wolf, 1982) обсуждаются некоторые примеры этого факта. [4]
Соотношения взаимности Оизагера остаются справедливыми при линейном преобразовании потоков и сил, что обусловлено инвариантностью симметрии матриц Lih. Это дает возможность различным образом выбирать термодинамические. [5]
Эти соотношения взаимности необходимы и достаточны, чтобы87 (, у, z) было полным дифференциалом. Пфаффа (3.15) не является полным дифференциалом. Тогда здесь возможны опять два случая: для (3.15), так же как и для двух переменных, существует интегрирующий множитель G ( x, у, г), превращающий 8 q ( x, у, г) в полный дифференциал; во втором случае для пфаффовой формы трех и большего числа переменных может и не существовать интегрирующего множителя. [6]
Эти соотношения взаимности необходимы и достаточны, чтобы 8 q ( x, у, z) было полным дифференциалом. Пфаффа (3.15) не является полным дифференциалом. Тогда здесь возможны опять два случая: для (3.15), так же как и для двух переменных, существует интегрирующий множитель G ( x, у, z), превращающий 8 q ( x, у, z) в полный дифференциал; во втором случае для пфаффовой формы трех и большего числа переменных может и не существовать интегрирующего множителя. [7]
Используя соотношения взаимности Онсагера (14.2), нетрудно показать потенциальный характер всех этих функций. [8]
Использование соотношений взаимности приводит к известным ограничениям на значения tbf -: оьг - оь. Показано, что из теории Дебая - Хюккеля вытекает, что const. Поскольку это редкий случай, делается вывод о том, что предельный закон Дебая есть уравнение асимптоты, к которой стремятся кривые 9 Уго 77) не сливаясь с ней при любом разбавлении. [9]
Онсагера соотношений взаимности, а у и у связаны с продольной ( в отсутствии поля) и поперечной тешгопроводностями. При этом, вообще говоря, возникает поток энергии и в направлении оси У. [10]
Из соотношений взаимности для элементов матриц прохождения (1.43) следует еще одна интересная закономерность для решетки жалюзи. При рассеянии / / - поляризованной плоской волны на такой решетке в тривиальном случае ф - гр никакие дифракционные гармоники, кроме нулевой прошедшей, не возбуждаются. [11]
Справедливость этого соотношения взаимности в отсутствие диэлектриков была доказана нами в § 15 путем использования для ср его выражения e / R. Справедливость же (30.3) в произвольной среде может быть доказана следующим образом. [12]
По-видимому, соотношение взаимности (3.13) хорошо выполняется, даже когда коэффициенты связи являются комплексными, как, например, в спиральных волноводах. [13]
Справедливость этого соотношения взаимности в отсутствие диэлектриков была доказана нами в § 15 путем использования для р его выражения e / R. Справедливость же (30.3) в произвольной среде может быть доказана следующим образом. [14]
На основе соотношений взаимности Онсагера рассмотрен импеданс электрода в случае электрохимической реакции, протекающей в адсорбированном состоянии, и приведена эквивалентная электрическая схема электродного импеданса. [15]