Cтраница 1
Соотношения Гейзенберга имеют место для любой пары канонически сопряженных величин ( стр. [1]
Соотношения Гейзенберга не являются утверждением о принципиальной ограниченности наших знаний о микромире. [2]
По соотношениям Гейзенберга уменьшение импульса частиц неизбежно сопровождается увеличением неопределенности их координаты. Поэтому предположение о том, что атомы прекратили колебания в узлах кристаллической решетки, равносильно утверждению, что решетка вообще перестала существовать. [3]
Так же как соотношение Гейзенберга предполагает существование адекватного математического аппарата квантовой механики, так и ограничение минимальными волновыми пакетами предполагает существование нового формализма. [4]
По этой причине соотношение Гейзенберга ЬА ЬВ Л с коэффициентом а, близким к единице, практически всегда выполняется, даже если один из интервалов ЬА и ЬВ имеет резкие границы. [5]
Данное соотношение представляет собой качественную форму соотношения Гейзенберга. [6]
Одновременное точное задание координат и импульсов тела, согласно соотношению Гейзенберга, принципиально невозможно. Для больших и тяжелых тел это соотношение дает пренебрежимо малые поправки к классическому описанию, по - - k очень мала. Однако в описание систем атомного размера соотношение неопределенностей вносит существенно новые черты по сравнению с классическим случаем. [7]
Если А и В канонически сопряжены, то мы снова находим соотношения Гейзенберга, таким путем доказав, что никакое измерение не может дать более точные значения величин А я В, чем допускается. [8]
Подставляя выражение для К и заменяя d на Aq, получим опять соотношение Гейзенберга. Проделав большое число таких мысленных экспериментов с тем же результатом, нельзя не прийти к заключению, что мы имеем дело с принципиальным ограничением, которое природа накладывает на понятия координаты и импульса частицы. [9]
Передача импульса гамма-кванту не проявляется в том случае, когда этот импульс меньше определяемого соотношением Гейзенберга АрАх 3 и разброса собственных значений импульса ядра Ар, локализованного в области пространства Ах. Импульс гамма-кванта есть, очевидно, И К. Поэтому условие пренебрежения отдачей записывается в виде И К I й / Д или X Ах. При этом, как видно из выражения (1.36), f приближается к единице. Для вероятности резонансного излучения гамма-кванта без отдачи / расчеты дают выражение, полностью аналогичное формуле (1.36), причем под ( х) нужно понимать средний квадрат проекции амплитуды колебания излучающего ядра на направление вылета гамма-кванта. Выражение (1.34) является общим для случая гармонического приближения и справедливо для любых кристаллов, содержащих произвольное число атомов в элементарной ячейке, но обладающих строго регулярной структурой. [10]
На нескольких примерах мы показали, что анализ измерения двух канонически сопряженных величин приводит к соотношениям Гейзенберга. [11]
Ввиду конечного значения тлот соответствующая ему энергия состояния п имеет некоторую неточность в соответствии с соотношением Гейзенберга ( стр. [12]
Понятие электронной орбиты в атоме, вводимое теорией Бора, является условным вследствие волновой природы электрона и соотношения Гейзенберга ( стр. Электроны в атоме в соответствии с общими свойствами их волновых функций ( стр. [13]
Мы рассмотрели возможность одновременного измерения двух канонически сопряженных величин и показали, что точность таких измерений всегда ограничена соотношениями Гейзенберга. Но сопряженные величины относятся к первой категории некоммутирующих величин: для них коммутатор постоянен. Можно ли прийти к аналогичным выводам для некоммутирующих величин второго рода, для которых коммутатор равен ненулевому оператору. [14]
При таких определениях полноты теории и элементов физической реальности, а также убеждении, что они доказали своими рассуждениями ошибочность соотношений Гейзенберга, ЭПР сделали заключение, что описание физической реальности с помощью вектора состояния не является полным. Следовательно, необходима разработка более глубокой теории, которая бы полно представила физическую реальность. [15]