Выписанное соотношение

Cтраница 2

По выписанному соотношению несложно написать рекурсивный алгоритм, однако он будет страдать теми же недостатками - многократным вычислением одних и тех же величин, - что и рекурсивный алгоритм вычисления чисел Фибоначчи. [16]

Материальная частица на плоской поверхности, совершающей прямолинейные гармонические колебания параллельно плоскости наибольшего ската. [17]

К выписанным соотношениям необходимо добавить равенства, определяющие закон изменения относительной скорости частицы при ее соударении с поверхностью. [18]

Одновременное рассмотрение выписанных соотношений дает достаточно полное представление о границах либрации несимметричного спутника. Эти границы представим в виде эллипсов внутри единичных кругов. [19]

Основная особенность выписанных соотношений заключается в том, что в них не содержатся комбинации, в которые входили бы только поля во внешней среде. Это означает, что волновые процессы вне проводника приходится анализировать совместно с полями в идеально проводящей области. [20]

Напомним, что выписанные соотношения рекомендуются к использованию при малых деформациях и произвольных поворотах. [21]

Для правильного понимания выписанных соотношений необходимо заметить, что в целях экономии скобок в формулах построен -, ной нами формальной арифметической системы устанавливается определенный порядок старшинства операций: все арифметические операции ( непосредственное следование, умножение и сложение) являются старшими по отношению к равенству, а последнее старше всех логических операций. [22]

В правой части выписанного соотношения стоит тензорнозпачный функционал истории деформации. [23]

Нетрудно видеть, что выписанное соотношение является законом взаимности Бетти [40] для концевых сил. Оно же является [8] условием потенциальности концевых сил. [24]

S и S1, выписанные соотношения несправедливы. Однако вблизи краев индукция во всяком случае не превосходит на порядок индукцию вдали краев. [25]

С помощью соотношения ( 46) и выписанного соотношения ( 44), как и в предыдущем случае, определяется отображение, индуцируемое любым данным автоматом Мура. [26]

Для плоского пламени длина волны возмущения Х const и выписанное соотношение после интегрирования приводит к экспоненциальной зависимости. Для сферического пламени возмущение следует разлагать не в обычный ряд Фурье, а в ряд по сферическим гармоникам, и длина волны возмущения, соответствующая определенной сферической гармонике, растет пропорционально радиусу сферы, а следовательно, пропорционально времени. [27]

В частном случае очень жесткого кольца, устремляя в выписанных соотношениях К - 0, fi - 0, получаем случай заделанных краев. [28]

Индукцию можно начинать с п 1, поскольку при п 1 все выписанные соотношения, включая ( 3) выполняются. [29]

Ясно, что функциональные уравнения для тэта-функций сводятся в рассматриваемом случае к выписанным соотношениям в рассматривает мом случае. Построим теперь наши тэта-функций явно. [30]

Страницы: 1 2 3