Сопоставление - экспериментальный результат
Cтраница 1
 |
Предельные кривые текучести сплава АЛ-19 при температурах 20 С ( а и - 100 С ( б. [1] |
Сопоставление экспериментальных результатов с критериями, учитывающими различное сопротивление материалов растяжению и сжатию, не представилось возможным, так как принятая методика исследования не позволяет определить пределы текучести и прочности на сжатие в тангенциальном направлении. [2]
Сопоставление экспериментальных результатов с различными возможными выражениями для константы скорости диссоциации, полученными с помощью простой модели, позволяет сделать несколько фундаментальных выводов. Квазистационарный режим реакции, как правило, достигается за время, меньшее времени разрешения экспериментальной установки. Предквази-стационарный режим наблюдается только при очень высоких температурах для нескольких двухатомных молекул. Во всех других случаях распад происходит с не зависящей от времени константой скорости: ее не следует - путать с константой, характерной для окончательного приближения к химическому равновесию, когда с диссоциацией начинает конкурировать рекомбинация. В области малых давлений переходы между низкими колебательными уровнями несущественны и скорость реакции определяется переходами между уровнями, лежащими вблизи энергетического порога реакции. В противном случае надо было бы ожидать совершенно иных температурных зависимостей констант скоростей по сравнению с теми, которые фактически наблюдались в эксперименте. Эффективное узкое горло диссоциации может смещаться в пределах нескольких колебательных уровней, лежащих неподалеку от энергетического порога реакции, но должно располагаться вблизи энергии диссоциации EQ. Установлено, что в области высоких давлений иногда лимитирующими являются медленные внутримолекулярные процессы, например запрещенные электронные переходы. Однако чаще всего скорость реакции определяется процессом перехода через конфигурацию активированного комплекса при значительных удлинениях разрываемой связи. Более полное рассмотрение этого вопроса дано в разд. [3]
 |
Параметры потенциала Леннарда-Джонса, принятые в работе. [4] |
Сопоставление экспериментальных результатов, методы аналогии, общие соображения плюс интуиция уже давно способствовали выдвижению гипотезы о квазиклатратной структуре воды вокруг молекул гидрофобных L и увеличении структурированности растворителя в гидрат-ной оболочке по сравнению с объемной водой. [5]
Сопоставление экспериментальных результатов с теоретическими кривыми показывает, что в зависимости от состояния намагниченности пленки возможны различные спектральные распределения шума магнитной индукции. Визуальное наблюдение поведения границ подтвердило, что действительно существуют достаточно локализованные области притяжения, где остановка границы при ее перемещении наиболее вероятна. Удаленность этих областей друг от друга растет при увеличении амплитуды внешнего поля Нт. Следовательно, возникновения рассмотренной выше корреляции положений границ в последовательных полуциклах следует ожидать при достаточном уменьшении Нт, когда области остановок границ в положительных и отрицательных полуциклах могут перекрыться. Для вычисления спектрального распределения сплошной составляющей спектра ЭДС индукции тонкой пленки, помещенной в индикаторную катушку ( магнитного шума), достаточно умножить на со2 значения спектральной плотности шума магнитной индукции ( см. формулы ( S. Здесь следует иметь в виду весьма существенную особенность в характере перемагничивания тонкой пленки с почти прямоугольной петлей гистерезиса. В рассмотренной выше модели мы пренебрегли тонкой структурой петли, которая реально состоит из множества мелких скачков, а рассмотрели лишь флуктуации полной намагниченности, т.е. результирующий интегральный эффект, в то время как ранее именно эта тонкая структура и составляла предмет исследования. [6]
Сопоставление экспериментальных результатов конверсии при фиксированной температуре 20 с данными при неизотермических условиях прежде всего показывает, что при неизотермических условиях эксперимента все величины переноса, силы тока и выхода по току выше, чем при изотермических условиях. [7]
Сопоставление литературных и экспериментальных результатов по зависимости свойств кремнефтористоводородпой кислоты от концентрации и соотношения F к Si приводит к заключению, что такие растворы представляют собой сложные композиции, в которых наряду с ионами SiFjT присутствуют ионы SiF-5. При поглощении водой SiF4 образуются растворы понтафторкремневой кислоты, содержащие IIF, ионы гексафтор-кремневой кислоты и свободную кремневую кислоту в виде золя. В газовую фазу возможен переход HF в соответствии с его равновесным давлением над образующимся раствором. [8]
Частично это расхождение можно приписать тому, что некоторые из коэффициентов диффузии определялись путем сопоставления экспериментальных результатов с неправильным уравнением. [9]
Следует отметить, что определение статического модуля по ГОСТу позволило закрепить величину и скорость приложения нагрузки, что является весьма важным при сопоставлении экспериментальных результатов, а также при практическом использовании величин упругих модулей при расчете, проектировании и исследовании конструкций и изделий из стеклопластика. [10]
Используемые нами данные по константам скорости разложения этана, этилена и ацетилена ( прямые 5, б и 8 на рис. 3) также получены путем сопоставления экспериментальных результатов [11] с данными других авторов. Следует указать, что константы скоростей реакций для области высоких температур получены в [11, 16] при довольно высоких степенях разложения исходного вещества. Однако это не мешает использовать их в наших расчетах, рассматривая их как константы соответствующих брутто-реакций. Именно такими брутто-реакциями, а не элементарными актами, следует, по-видимому, считать стадии, через которые проходит разложение метана согласно гипотетическому механизму Касселя. [11]
Несмотря на то что спектральная аппаратура и методика, а также техника получения адсорбированных образцов различны в наших и упомянутой выше работах, все же можно произвести сопоставление экспериментальных результатов по спектрам нафталина, дифеиила и пара-терфенила. [12]
Однако авторы оригинальной работы подчеркивают, что этот факт не следует трактовать как свидетельство действительного существования клубкообразной конформации макромолекул. Этот результат довольно показателен: он ясно говорит о невозможности однозначного сопоставления экспериментальных результатов измерений реологических свойств полимерной системы с ее структурными характеристиками, так что согласие наблюдаемых зависимостей с предсказаниями тех или иных теорий еще не является достаточным доказательством реальности физической модели, используемой для соответствующих расчетов. [14]
Этот вывод был сделан на основании наблюдения только двух комбинационных частот. Бредиг и Ван-Артсдален [119], однако, подвергли сомнению выводы Буса, а полученные им результаты объяснили наложением пика, приписанного агрегатам ( CdCl2) n, на пик комплексных ионов CdCU - Это утверждение основывалось на сопоставлении экспериментальных результатов Буса с зависимостью силовой постоянной от кратности связи. [15]
Страницы: 1 2