Сопротивление - кристаллическая решетка
Cтраница 1
 |
Образование двойного перегиба на дислокации.| Теоретическая зависимость критического напряжения сдвига от температуры. [1] |
Сопротивление кристаллической решетки движению дислокаций ( Yn - н) сопротивление кристаллической решетки и торможение дислокации самой решеткой называют напряжением Пайерлса - Набарро Тп н которое обусловлено наличием периодических потенциальных барьеров с периодом, равным межатомному расстоянию. Потенциальные барьеры преодолеваются дислокациями с помощью термической активации ( например, по механизму двойных перегибов) по следующей схеме. Под действием тепловой флуктуации на дислокации образуется дислокационная петля АВ С, содержащая два перегиба: АВ и В С. [2]
При этом сопротивление кристаллической решетки ( тп н) может существенно снизиться. [3]
В формальной интерпретации сопротивление кристаллической решетки движению дислокаций, или напряжение Пайерлса - Набарро обусловлено наличием на плоскости скольжения периодических потенциальных барьеров с периодом, равным межатомному расстоянию. [4]
Благодаря наличию никеля значительно ослабляется сопротивление кристаллической решетки перемещению дислокации. Уменьшается энергия взаимодействия дислокаций И внедренных атомов. Деформационное упрочнение невелико, поэтом в таком состоянии эти стали легко подвергаются холодной деформации. Повышение прочности становится значительным только после 50 - 60 % - ной холодной деформации. [5]
Напряжения, препятствующие движению дислокаций ( кроме сопротивления кристаллической решетки), возникают за счет взаимодействия дислокаций с различными препятствиями, в том числе с другими дислокациями. [6]
С понижением температуры предел текучести металлов повышается, а сопротивление кристаллической решетки расщеплению остается практически постоянным. [7]
 |
Образование двойного перегиба на дислокации.| Теоретическая зависимость критического напряжения сдвига от температуры. [8] |
Сопротивление кристаллической решетки движению дислокаций ( Yn - н) сопротивление кристаллической решетки и торможение дислокации самой решеткой называют напряжением Пайерлса - Набарро Тп н которое обусловлено наличием периодических потенциальных барьеров с периодом, равным межатомному расстоянию. Потенциальные барьеры преодолеваются дислокациями с помощью термической активации ( например, по механизму двойных перегибов) по следующей схеме. Под действием тепловой флуктуации на дислокации образуется дислокационная петля АВ С, содержащая два перегиба: АВ и В С. [9]
Авторы работы [9] на основе анализа модели диссоциации и редис-социации винтовых дислокаций отмечают, что она удовлетворительно объясняет температурную зависимость сопротивления кристаллической решетки движению дислокаций, высокий уровень напряжения-течения при ОК, асимметрию скольжения в металлах с ОЦК-решеткой, а также меньшую подвижность винтовых дислокаций по-сравнению с краевыми. [10]
 |
Схема кривой а-е, демонстрирующая сверхупругое поведение материала. [11] |
Наличие гистерезиса на кривых а - е имеет очевидное объяснение: рост мартенситных включений и их уменьшение происходят путем преодоления сил сопротивления кристаллической решетки, имеющих разное направление при увеличении и уменьшении размеров мартенситных клиньев. [12]
Весьма важно отметить, что при температурах, близких к абсолютному нулю, свободные электроны в ряде металлов движутся, не встречая сопротивления кристаллической решетки, - без трения. В этом случае для поддержания тока не требуется работы поля и прохождение тока не сопровождается выделением теплоты. Раз возникнув в некотором замкнутом контуре, электрический ток может продолжаться неограниченно долго. Это явление получило название сверхпроводимости, оно было открыто в 1911 г. голландским физиком Каммерлинг-Оннесом и подробно изучено в последние годы советскими физиками. [13]
Он составил оригинальную диаграмму, которая показывает, что наибольшую сопротивляемость пластическому деформированию, а следовательно, и наиболее высокую прочность имеет либо металл с очень высокой плотностью дислокаций, либо металл, у которого плотность дислокаций весьма незначительна. В обоих случаях сопротивление кристаллической решетки воздействию внешней растягивающей нагрузки резко увеличивается. Диаграмма Одинга наглядно показывает причину ошеломляющей прочности нитевидных кристаллов. [14]
Так, температура плавления металла характеризует сопротивление кристаллической решетки тепловым колебаниям, приводящим к некоторой критической концентрации вакансий, при которой силы межатомной. [15]
Страницы: 1 2