Полное лобовое сопротивление

Cтраница 1

Полное лобовое сопротивление, которое испытывает цилиндр со стороны обтекающей его вязкой жидкости, представляет собой сумму сопротивления трения и сопротивления давления. При больших числах Рейнольдса второе слагаемое значительно больше первого. [1]

Схема к определению относительной толщины t / 2x симметричных профилей. [2]

Положим, что полное лобовое сопротивление равно сопротивлению формы. [3]

На аэродинамических весах ( см.) определяется всегда полное лобовое сопротивление. Сопротивление же трения может быть найдено как разность между полным сопротивлением и сопротивлением формы. Последнее легко определяется графическим интегрированием нормальных давлений, найденных опытным путем. По оси ординат отложен коэф. [4]

Влияние толщины на коэффициенты сопротивления симметричных профилей при постоянном числе Рейнольдса. Точка А - плоская пластинка, ламинарный пограничный слой. точка Б - круглый цилиндр. Цифры на кривых соответствуют номерам профилей. [5]

Сопротивление трения может быть получено как разность между измеренным полным лобовым сопротивлением и измеренным сопротивлением давления. Для вытянутых ( тонких) сечений профилей сопротивле-1 0 ние трения составляет 70 - 80 % от полного; для круглого цилиндра, однако, оно составляет только около 3 % от полного. В последнем случае происходит отрыв пограничного слоя, причем точки отрыва лежат перед диаметральным сечением цилиндра. В результате вся кормовая часть оказывается в зоне пониженного давления в следе, что и приводит к высокому сопротивлению формы. Сопротивление поверхности почти целиком определяется пограничным слоем до точки отрыва. Теория движения идеальной ( невязкой) жидкости предсказывает симметричное распределение давления и нулевое значение лобового сопротивления. Различия, имеющие место между случаями обтекания цилиндрического тела идеальной и вязкой жидкостями, иллюстрируются на рис. 15 - 1 и обсуждаются ниже. [6]

Третье граничное условие относится к равновесию количества движения: полное лобовое сопротивление тела должно быть равно изменению потока количества движения от верхнего до нижнего сечений. [7]

Близость поверхности влияет как на отношение Df / Dp, так и на величину полного лобового сопротивления. Это связано с изменением распределений касательных напряжений и давления на поверхности тела. [8]

Лобовое сопротивление колес при v тах составляет в среднем 8 - 10 % от полного лобового сопротивления самолета. [9]

Практически для существующих автомобилей при их современных формах и наружной отделке на сопротивление трения падает 10 - 15 % полного лобового сопротивления. Главная доля лобового сопротивления падает на сопротивление давления, зависящего прежде всего от формы тела. [10]

Далее, из той же фиг, 178 видно, что при больших углах атаки индуктивное сопротивление составляет большую часть полного лобового сопротивления. [11]

Полное лобовое сопротивление крыла конечного размаха равно сумме профильного и индуктивного его сопротивлений. На режиме максимальной скорости самолета индуктивное сопротивление крыла, пропорциональное квадрату коэффициента подъемной силы, невелико, и главную часть лобового сопротивления крыла составляет его профильное сопротивление ( вспомнить диаграмму сопротивлений, показанную на рис. 155, и разъяснения к ней, изложенные в § 74 гл. [12]

При суперкавитации CD является функцией числа кавитации. При постоянной скорости Ко этот эффект должен снижать полное лобовое сопротивление, когда 0 уменьшается. [13]

Простейшим с геометрической точки зрения симметричным телом является очень тонкая плоская гладкая пластинка, расположенная параллельно направлению набегающего потока. Для лучшего понимания проблемы сопротивления полезно рассмотреть изменение полного лобового сопротивления, начав именно с плоской пластинки, а затем перейти к телам все возрастающей толщины. Кроме того, целесообразно рассмотреть отдельно двух - и трехмерные тела в безграничном потоке, когда коэффициенты лобового сопротивления будут зависеть только от геометрии тела и некоторого характерного числа Рейнольдса. [14]

Следует отметить, что кроме необходимости в экспериментальном определении величин, входящих в теоретическую формулу, теория лобового сопротивления, данная Карманом, имеет и другие недостатки. Она относится только к неудобообтекаемым телам, определяет не полное лобовое сопротивление, а только часть его, происходящую от вихревой дорожки, и, кроме того, относится к весьма ограниченному диапазону чисел Рейнольдса. При больших значениях числа Рейнольдса движение жидкости в спутнои струе становится турбулентным непосредственно за телом, вихри вследствие турбулентного перемешивания очень быстро диффундируют в окружающую жидкость, так что, едва возникнув, они тотчас же затухают. [15]

Страницы: 1 2