Ближайший сосед - атом
Cтраница 1
Другие ближайшие соседи атома Hg - 4 атома О из различных цепочек, находящиеся на расстояниях 2 8 1ч - 2 85 А. Гексагональная форма [2], изоструктурная киновари HgS, построена из спиральных цепочек, в которых углы между связями и их длины такие же, как в плоских цепочках ромбической модификации. Два других атома кислорода, находящихся на расстоянии 2 79 А, и два - на расстоянии 2 90 А, дополняют полиэдр вокруг Hg до очень искаженного октаэдра. [1]
Определите число ближайших соседей атома в простой гранецентрированной и объемноцентрированной кубических кристаллических решетках. [2]
Величина его зависит от числа ближайших соседей атома в структуре ( координац. [3]
Все это проделайте, учитывая конфигурации, в которых вакансия является ближайшим соседом атома примеси ( для диффузии вдоль направления 100 величина f приведена в гл. [4]
Для каждой из приведенных структур можно указать ( табл. 1) координационное число, определяющее собой число ближайших соседей атома в кристалле. [5]
Следствием этого является правило координационного числа ( 8 - п): для элементов с ковалентной связью число ближайших соседей атома равно 8 - п, где п - количество электронов во внешней электронной оболочке. Правило зачастую оправдывается для непереходных элементов, которые обладают четырьмя или более электронами во внешней оболочке. В соответствии с этим правилом, например, для С, Si, Ge, Sn и Pb следует ожидать 8 - 4 4 соседей. Действительно, в структурах типа алмаза мы находим именно такое количество ближайших соседей для каждого атома. Представителями этого типа, кроме алмаза, являются еще кремний, германий, а также олово в виде модификации серого олова. JP [ 31 рб; мышьяк дает слоистые структуры Аз [ 31 тг ( фиг. [6]
Если пренебречь взаимодействием данного атома со всеми атомами, за исключением соседних, отношение В / А становится равным отношению числа ближайших соседей атома, находящегося на поверхности, к числу ближайших соседей атома, находящегося внутри кристалла. [7]
В дальнейшем мы будем считать, что индексы t и / нумеруют атомы первой и второй подрешеток соответственно 1), причем, все ближайшие соседи атома одной из под-решеток принадлежат другой подрешетке. [8]
Если пренебречь взаимодействием данного атома со всеми атомами, за исключением соседних, отношение В / А становится равным отношению числа ближайших соседей атома, находящегося на поверхности, к числу ближайших соседей атома, находящегося внутри кристалла. [9]
Поскольку появление зон разрешенных энергий электронов зависит от наложения электронных Ч - функций ( см. рис. 19), ширина зоны зависит от кристаллической структуры, так как последняя определяет число ближайших соседей атома в кристаллической решетке. Атомы разных металлов с одинаковой валентностью ( особенно атомы элементов, стоящих один под другим в периодической системе) часто могут замещать один другого в металлических решетках в произвольных отношениях, причем ни тип решетки, ни построение энергетических зон не изменяются. [10]
Смит, изучая структуру жидкого свинца при 350 и 550 С методом упругого рассеяния медленных нейтронов, отметили, что нагрев расплава на 223 С выше точки плавления не приводит к заметным изменениям дифракционной картины. Среднее число ближайших соседей фиксированного атома равно 9 5 как при одной, так и гой температуре. Тем же методом была исследована структура: свинца О. Полученная им кривая распределения атомной плотности обнаруживает максимум при 3 40 А. Площадь под максимумом соответствует 12 ближайшим соседям. Как видим, разные исследователи приводят неодинаковые координационного числа / гь что не позволяет сделать однозначный вывод о характере изменения ближнего порядка в свинце при плавлении. Заметим, что кривые интенсивности, полученные для жидкого свинца разными методами, не очень отличаются друг от друга ни по нию максимумов, ни по общему виду. Поэтому естественно жить, что расхождения в оценке координационного числа в данном случае возникают из-за погрешностей вычисленш распределения, а также вследствие неоднозначности щади пика, относящегося к ближайшим соседям. [11]
В своей простейшей форме методика расчета включает предположение о простой пропорциональности между поверхностной энергией и энергией испарения. При этом учитывается соотношение между числом ближайших соседей атома в объеме и на поверхности кристалла. Этот способ позволяет обойти теоретически сложный вопрос точного расчета когезионных сил в металле, но он не учитывает деформации поверхности. Этот, по существу, эмпирический метод дает довольно точные результаты и является весьма полезным. [12]
Тип искажения координационного полиэдра, обусловленный присутствием неподелеппон пары, очень чувствителен к геометрии и топологии всей структуры в целом, что подтверждается тем фактом, что в одном и том же кристалле могут присутствовать координационные полиэдры олова различных типов: двух типов в a - SnF2, Sn2OF2 н SnmWisOto [19] и трех - - - v, Sn3 ( PO4) 2 Г2 1 - в этом ортофосфате, как и в Sn2OF2 п TIBO3l свободные электронные пары располагаются внутри каналов; структуры. Геометрия таких структур в целом с учетом расположения ближайших соседей атома металла, а также вычисление молекулярного объема, занимаемого анионом в некоторых оксидах, оксосолях и фторидах, показывают, что неподелснные. Было предложено два способа систематизации кристаллохимии Sn ( II) и других элементов с неподеленной парой. [13]
 |
Проекция на плоскость. [14] |
Пусть WQ-частота скачков внедренного атома, который изолирован от других внедренных атомов и от атомов примеси, располагающихся в узлах решетки. Через W обозначим частоту таких прыжков атома, когда он остается ближайшим соседом атома примеси другого сорта, располагающегося в узле; Ws - частоту диссоциации такой пары; W - частоту образования. Значение W равно частоте скачка при распаде связанной napbt внедренных атомов, W & - частота скачка при образовании связанной пары и W. [15]
Страницы: 1 2