Составление - уравнение - состояние
Cтраница 1
Составление уравнения состояния для перегретого пара, так же как ft для любого реального рабочего тела, связано с большими трудностями. По этому уравнению составлены таблицы перегретого водяного пара. [1]
Составление уравнений состояния может быть произведено как с помощью известных алгебраических методов составления матриц, так и с помощью топологических представлений с использованием. В последнем случае трубопроводные сети классифицированы соответствующими деревьями. [2]
Рассмотрим составление уравнений состояния для цепей различной сложности. [3]
 |
Графический метод определения второго вириального коэффициента ВР. [4] |
Для составления уравнения состояния теперь необходимо получить аналитическую зависимость величины ВР от температуры. [5]
Для составления уравнений состояния выберем систему главных сечений и контуров, составив предварительно нормальное дерево графа, в которое включим по порядку ветви с источниками напряжений, емкостями, сопротивлениями и индуктивностями. [6]
 |
Второй вириальный коэффициент В для углекислого газа. [7] |
Для составления уравнения состояния теперь необходимо получить аналитическую зависимость величины В от температуры. [8]
 |
Отклонение бр значений давления насыщения, вычисленных по уравнению ( 5, от опытных данных и от найденных по уравнениям Беннинга и Грехема - Мак-Харнесса. [9] |
Для составления уравнения состояния были установлены параметры критической точки. Критическая температура, как было описано выше, была определена экспериментально и оказалась равной 96 13 0 03 С. Этот результат мало отличается от данных Беннинга [6], по которым 4Р 96 0 С. [10]
Для составления уравнения состояния предполагалось использовать методику Казавчинского [32], которая позволяет получить по ограниченному количеству опытных данных интерполяционное уравнение состояния высокой точности. Это уравнение при правильном выборе коэффициентов дает возможность точно удовлетворить критическим условиям и соответствует вириальной форме уравнения состояния. [11]
При составлении уравнений состояния введение обобщенных ветвей нецелесообразно вследствие осложнения последующих преобразований. Если каждый элемент электрической цепи выделяется в качестве ветви, то отнесение ветвей к дереву цепи или к ее звеньям ( хордам) следует производить с учетом следующего / К ветвям дерева должны быть последовательно отнесены сначала ветви с источниками ЭДС, затем ветви с конденсаторами. Если такое дерево не связывает все узлы, то должны быть добавлены ветви с резисторами и только в последнюю очередь ветви с индуктивными эле-ментами. Дерево, составленное согласно этому правилу, называют нормальным. Соответственно в качестве связей ( хорд) сначала должны быть выделены источники тока, затем индуктивные элементы и резистивные ветви и в последнюю очередь ветви с конденсаторами. Граф электрической цепи, содержащий нормальное дерево и нормальный подграф связей, считают нормальным или правильным. [12]
При составлении уравнений состояния введение обобщенных ветвей осложняет последующие преобразования. Поэтому целесообразно за счет выделения каждого элемента электрической цепи в отдельную ветвь упростить составление системы дифференциальных уравнений. Если каждый элемент электрической цепи выделяется в качестве ветви, то отнесение ветвей к дереву или к связям следует производить с учетом следующего. К ветвям дерева должны быть последовательно отнесены сначала ветви с источниками ЭДС, затем ветви с конденсаторами. [13]
При составлении уравнения состояния основное внимание было обращено на работы, в которых имеются данные при больших плотностях. Работы Вэббе, Гедди и Хейнса [3], Канфиелда с соавторами [4] и Строуда с соавторами [5], согласуясь между собой в пределах 0 1 - 0 2 %, охватывают температуры от 133 до 473 К при давлениях до 500 - 1000 атм. [14]
При составлении уравнений состояния типа ( 342) процедура определения постоянных btj принципиально сохраняется. [15]
Страницы: 1 2 3 4