Cтраница 1
Колебательная составляющая теплоемкости равна сумме СЕ по всем степеням свободы колебательного движения. [1]
Колебательная составляющая теплоемкости, вычисленная для каждой температуры, представлена ниже для основного волнового числа 2143 см-1 для связи СО. [2]
Для многоатомных молекул колебательная составляющая теплоемкости равна сумме СЕ по всем степеням свободы колебательного движения. При наличии у многоатомно. [3]
При Г - - 0 колебательная составляющая теплоемкости стремится к нулю. [4]
Таким образом, для НС1 колебательная составляющая теплоемкости равна всего 0 0004 кал / град - моль. Для хлора эта составляющая уже существенна, у иода еще больше. Очень показательно, что колебательная теплоемкость для СС14 значительно больше, чем для СН4, так как колебания у СС14 возбуждаются легче. Это объясняется тем, что более тяжелым атомам хлора соответствуют меньшие частоты колебания и меньшие энергии. [5]
Таким образом, для НС1 колебательная составляющая теплоемкости равна всего 0 0004 кал / град-моль. Для хлора эта составляющая уже существенна, у иода еще больше. Очень показательно, что колебательная теплоемкость для СС14 значительно больше, чем для СН4, так как колебания у СС14 возбуждаются легче. Это объясняется тем, что более тяжелым атомам хлора соответствуют меньшие частоты колебания и меньшие энергии. [6]
Изменение величины колебательной составляющей полной суммы состояний показывает, что колебательная составляющая теплоемкости равняется нулю при низких и умеренных температурах и при дальнейшем повышении температуры достигает максимального значения R, какое и соответствует классической теории. На основании этого нетрудно объяснить то обстоятельство, что молярная теплоемкость двухатомного газа при обычных температурах значительно меньше, чем это требуется классической теорией, но приближается к теоретическому значению при повышении температуры. При более низких температурах почти все молекулы находятся на наинизшем колебательном уровне с квантовым числом, равным нулю, и разность между колебательной энергией и нулевой энергией также равна нулю, а следовательно, равна нулю и колебательная составляющая теплоемкости. В этом случае теплоемкость складывается только из поступательной ( 3 / 2 R) и вращательной ( R) составляющих. [7]
При температурах ниже 300 К все молекулы находятся в наинизшем колебательном состоянии, и поэтому колебательная составляющая теплоемкости равна нулю. Поскольку не требуется учитывать возбужденные или мультиплетные состояния молекулярного водорода, весь расчет ограничивается вычислением величины вращательной составляющей теплоемкости. [8]
Ср - теплоемкость твердого графита ( стандартное состояние); m, n - число атомов углерода и водорода в молекуле; S Р - колебательная составляющая теплоемкости ( определяется по табл. IV. [9]
Из уравнения ( 1 96) поступательная составляющая теплоемкости равна 1 5 R, вращательная составляющая теплоемкости для нелинейных многоатомных молекул составляет 1 5 R, колебательная составляющая теплоемкости определяется но уравнению ( 1 98) для каждой степени свободы колебательного движения отдельно и суммируется по всем колебательным степеням свободы. [10]
Из уравнения ( 1 96) поступательная составляющая теплоемкости равна 1 5 R, вращательная составляющая теплоемкости для нелинейных многоатомных молекул составляет 1 5 R, колебательная составляющая теплоемкости определяется по уравнению ( 1 98) для каждой степени свободы колебательного движения отдельно и суммируется по всем колебательным степеням свободы. [11]
С р ( графит) - теплоемкости водорода и твердого графита в стандартных условиях; п и т - числа атомов водорода и углерода в атомной группе; С р ( КОлеб) - колебательная составляющая теплоемкости; С р ( Внутр. [12]
С % ( н2) и С р ( Графит) - теплоемкости водорода и твердого графита в стандартных условиях; п и m - числа атомов водорода и углерода в атомной группе; С р ( КОлеб) - колебательная составляющая теплоемкости; С р ( ВНутр. [13]
Молекула водяного пара имеет три колебательных степени свободы, из которых две относятся к растяжению связей и одна - к изменению угла связи. Колебательная составляющая теплоемкости для каждой температуры вычислена ниже для основного волнового числа, равного 3700 см 1, относящегося к растяжению связи О - Н, и волнового числа 600cM - 1, относящегося к изменению угла связи. [14]
Двуокись углерода и сернистый газ представляют собой два трехатомных газа с аналогичным химическим составом. Несмотря на то что колебательная составляющая теплоемкости двуокиси углерода превышает таковую для сернистого газа почти на 0 35 кал / моль при 300 К, теплоемкость при постоянном давлении углекислого газа при 300 К и 1 атм равна 8 89 кал / ( моль - К. [15]