Cтраница 4
Полная сумма состояний молекулы может быть теперь разделена на две части. [46]
Полное описание состояния молекулы в газовой фазе требует указания ее вращательного колебательного и электронного состояний. Спектроскописты изучают разности энергий между состояниями. В приближениях Бориа - Оппенгеймера и независимых частиц полная волновая функция молекулы является простым произведением электронной, колебательной и вращательной волновых функций. Симметрия конкретного состояния определяется произведением представлений для электронной, колебательной и вращательной функций. [47]
Для таких состояний молекул, когда парамагнетизм связан только с электронным спиновым моментом, постоянная А сверхтонкой структуры пропорциональна плотности спинового момента количества движения, создаваемого электронами молекулы в точке расположения данного ядра. Измерения сверхтонкой структуры спектров ЭПР позволяют судить о распределении в пространстве вокруг ядер плотности спинового момента количества движения. [48]
Полное описание состояния молекулы в газовой фазе требует указания ее вращательного колебательного и электронного состояний. Спектроскописты изучают разности энергий между состояниями. В приближениях Бориа - Оппенгеймера и независимых частиц полная волновая функция молекулы является простым произведением электронной, колебательной и вращательной волновых функций. Симметрия конкретного состояния определяется произведением представлений для электронной, колебательной и вращательной функций. [49]
Полученная классификация состояний молекулы этшлеиа относится к симметрии полной ( координатной) волновой функции, содержащей электронную, колебательную и вращательную части. Обычно, однако, представляет интерес подходить к этим результатам с другой точки зрения. Именно, зная возможные симметрии полной волновой функции, можно непосредственно найти, какие вращательные уровни возможны ( и с какими статистическими весам. [50]
Для исследования состояния молекул газа в хиноловых клатратах был использован метод ядерного магнитного резонанса. Однако при низких температурах методом измерения магнитной восприимчивости для кислорода были получены [33] указания на то, что вращательные колебания молекул газа уже невозможны. [51]
Полученная классификация состояний молекулы этилена относится к симметрии полной ( координатной) волновой функции, содержащей электронную, колебательную и вращательную части. Обычно, однако, представляет интерес подходить к этим результатам с другой точки зрения. Именно, зная возможные симметрии полной волновой функции, можно непосредственно найти, какие вращательные уровни возможны ( и с какими статистическими весами) при том или другом заданном электронном и колебательном состоянии. [52]
Величина суммы состояний молекулы газа для единицы объема qv равна произведению соответствующих сумм состояний, относящихся к кинетической. [53]