Состояние - любая система
Cтраница 1
Состояние любой системы описывается в квантовой механике посредством ее собственной функции 4s ( д, /), где t - время, a q представляет все координаты, которые были необходимы в классической механике для полного определения расположения всех частиц в системе. С некоторыми оговорками координаты положения можно определить как степени свободы, хотя это определение не столь точно для квантовой механики, как для классической механики ( так как доступные наблюдению свойства механической системы полностью определяются энергией системы, то можно сказать, что она имеет лишь одну степень свободы, хотя она и состоит из многих взаимодействующих частиц. [1]
Состояние любой системы характеризуется совокупностью определенных свойств и значениями термодинамических параметров. [2]
В классической механике состояние любой системы полностью определяется координатами и импульсами всех ее частиц. Если для к i-кого-то момента времени эти параметры заданы, то состояние системы в этот момент будет определено однозначно. [3]
В более общем случае матрица плотности характеризует произвольное состояние любой системы, являющейся частью большой системы. Как уже указывалось раньше, вследствие взаимосвязи физических явлений, понятие изолированной системы является идеализацией. Все реальные системы являются частью больших систем, и их состояния описываются матрицей плотности. [4]
В более общем случае матрица плотности характеризует произвольное состояние любой системы, являющейся частью большой системы. Как уже указывалось раньше, вследствие взаимосвязи физических явлений, понятие изолированной системы является идеализацией. Все реальные системы являются частью больших систем, и их состояния описываются матрицей плотности. Буквами и к здесь и далее обозначаются полные наборы координат ( включая спины) соответствующих подсистем. [5]
Доступность постоянной энергии является основным фактором, определяющим состояние любой системы. [6]
 |
Диаграмма состояния воды. [7] |
Рассмотренные на примере воды закономерности имеют силу для диаграммы состояния любой системы с одним компонентом ( относительно системы со многими компонентами см. стр. [8]
В отсутствие магнитного поля спиновые состояния таких систем вырождены. Действительно, согласно теореме Крамерса [243], состояние любой системы с нечетным числом электронов по крайней мере дважды вырождено, и вырождение можно снять только путем наложения магнитного поля. [9]
Опыт показывает, что всякая система, полностью изолированная от окружающей среды, с течением времени приходит в стационарное состояние и сохраняет его, пока существует изоляция. Отсюда, с учетом сформулированных выше критериев равновесного и неравновесного состояний любой системы, следует, что у изолированной системы стационарные состояния всегда являются равновесными, а нестационарные - неравновесными. Таким образом, среди возможных состояний изолированной системы имеются только стационарные равновесные и нестационарные неравновесные, но отсутствуют стационарные неравновесные и нестационарные равновесные. Значит, в случае изолированных систем пересечения класса стационарных состояний с классом неравновесных состояний и класса нестационарных состояний с классом равновесных состояний являются пустыми множествами. [10]
Опыт показывает, что всякая система, полностью изолированная от окружающей среды, с течением времени приходит в стационарное состояние и сохраняет его, пока существует изоляция. Отсюда, с учетом сформулированных выше критериев равновесного и неравновесного состояний любой системы, следует, что у изолированной системы стационарные состояния всегда являются равновесными, а нестационарные - неравновесными. Таким образом, среди возможных состояний изолированной системы имеются только стационарные равновесные и нестационарные неравновесные, но отсутствуют стационарные неравновесные и нестационарные равновесные. Значит, в случае изолированных систем пересечения класса стационарных состояний с классом неравновесных состояний и класса нестационарных состояний с классом равновесных состояний являются пустыми множествами. [11]
Понятие статистического равновесия применимо к любым, достаточно большим системам частиц, независимо от того, взаимодействуют ли они так слабо, как частицы идеального газа между собой, или так сильно, как в жидком и твердом состояниях. Напомним, что при доказательстве равновероятности микросостояний в § 1 не предполагалось, что система состоит из невзаимодействующих частиц. Состояние любой системы в макроскопическом смысле тем вероятнее, чем больше микросостояний оно включает. [12]
Состояние газа ( так же как жидкости и твердого тела) может быть описано и без рассмотрения молекулярного строения вещества. Это делают с помощью макроскопических величин, совокупность которых однозначно определяет состояние системы. Параметрами состояния любой системы являются ее объем, давление и температура. Если в каком-либо процессе изменяется хотя бы один из параметров состояния системы, то и само состояние системы становится другим. [13]
С самой общей точки зрения волнами называются колебательные движения непрерывных сред. Важно отметить принципиальную разницу в математическом описании волновых процессов и таких явлений, как колебания токов и напряжений в обычных радиотехнических цепях. Если в теории цепей состояние любой системы однозначно задается значениями конечного числа токов и напряжений в отдельных ветвях, то для полного задания волнового процесса требуется, вообще говоря, знание характеристик его в бесконечно большом числе точек пространства. Иначе говоря, среда, в которой распространяются волны, представляет собой систему с бесконечным числом степеней свободы. [14]
Для того чтобы облегчить одновременное приложение законов механики ко всем частям системы, целесообразно найти такой способ, который можно было бы использовать для описания состояния ( или фазы) каждой системы в ансамбле, а также и всего ансамбля в целом. Это можно сделать, представив себе воображаемое эквлидово пространство, имеющее 2 / измерений. Таким образом, оказывается возможным полностью охарактеризовать в любой момент времени состояние любой системы с / степенями свободы с помощью изображающей или так называемой фазовой точки в таком 2 / - мерном гиперпространстве. [15]
Страницы: 1 2