Cтраница 1
Состояния однородной системы, отвечающие участкам АВ и СД на рис. 19, могут существовать, поскольку очень малые флуктуационные процессы не выведут систему из заданного состояния. NK отвечают, однако, не состояния однородной системы, которые изображаются точками на участках АВ и CD, а состояния двухфазной системы, представляемые точками на прямой AD. Области АВ и CD на кривой - области метастабильных состояний. [1]
Состояние однородной системы, неустойчивое относительно флуктуации, называется лабильным. Состояния однородной систе - - Мы, устойчивые по отношению к непрерывным изменениям параметров (7.64), могут быть или стабильными, или метастабильны-ми. Метастабильные состояния однородной системы устойчивы по отношению к непрерывным изменениям состояния (7.64), но имеется по крайней мере одна фаза, по отношению к которой метастабильная фаза неустойчива. Переход метастабиль-нон фазы в более устойчивое состояние требует конечного ( дискретного) изменения параметров состояния системы. [2]
Состояния однородной системы, отвечающие участкам АВ и CD ( рис. 18), могут существовать, поскольку очень малые флуктуационные процессы не выведут систему из заданного состояния. [3]
Вблизи каждого состояния термически однородной системы существуют состояния, недостижимые адиаба ным путем. Это утверждение носит название принципа адиг. [4]
Существуют такие состояния термически однородной системы, кото р ьи е н е д о с т и ж и м ы из данного состояния путем адиабатического перехода. [5]
Процесс изменения состояния однородной системы, характеризующийся постоянством двух параметров, обязательно должен быть неравновесным процессом; в противном случае состояние системы вполне определялось бы заданием указанных параметров и никакие процессы в ней не могли бы иметь места. Поэтому приводимые здесь выводы относятся вообще к неоднородным системам. [6]
Отсюда следует, что состояние однородной системы без учета ее формы можно установить либо по объему и плотностям остальных обобщенных координат, либо по обобщенным координатам, включая объем. [7]
Как уже отмечалось, состояние простейшей одноком-понентной однородной системы определяется двумя независимыми параметрами. [8]
Как уже отмечалось, состояние простейшей одноком-понентной однородной системы определяется двумя независимыми параметрами. [9]
Для системы с молярным объемом VE состояние однородной системы, изображаемое точкой Е, нереализуемо. [10]
Дальше говорится о том, что из принятого положения следует, что существуют такие состояния термически однородной системы, которых нельзя достичь, исходя из данного состояния, путем адиабатического процесса. В сноске к этому положению записано: Формулировка этого положения была дана К. После этого рассматривается теорема об интегрирующем множителе линейных форм в полных дифференциалах, а затем обосновывается основное уравнение термодинамики обратимых процессов. [11]
Теперь важно заметить, что эти неустойчивые состояния, о которых сейчас идет речь, являются, конечно, состояниями однородной системы. Потому что в теории Ван-дер - Ваальса мы с самого начала предполагаем, что все молекулы находятся в одинаковых условиях. [12]
Привести систему в состояние устойчивого равновесия может процесс разделения однородной системы на фазы. Состояние однородной системы, неустойчивое относительно флуктуации или, как еще говорят, относительно непрерывных изменений, называют лабильным. Неравенство (VI.45) в термодинамике называют условием устойчивости системы относительно непрерывных изменений состояния. При отрицательном знаке выражения в левой части происходит разделение системы на фазы. [13]
Состояния однородной системы, отвечающие участкам АВ и СД на рис. 19, могут существовать, поскольку очень малые флуктуационные процессы не выведут систему из заданного состояния. NK отвечают, однако, не состояния однородной системы, которые изображаются точками на участках АВ и CD, а состояния двухфазной системы, представляемые точками на прямой AD. Области АВ и CD на кривой - области метастабильных состояний. [14]
Изменяя давление последовательно и многократно на бесконечно малую величину, мы можем провести процесс так, что система будет находиться в каждый момент времени бесконечно близко к равновесию. Площади под кривыми прямого и обратного процессов с точностью до бесконечно малых величин совпадают и могут быть точно определены, если равновесная кривая изучена экспериментально или известно уравнение состояния однородной системы. Очевидно, что в этом процессе работа расширения, совершаемая системой, будет наибольшей. Очевидно также, что такой процесс будет протекать бесконечно медленно, так как число скачков будет бесконечно велико, а время, необходимое для совершения одного скачка, конечно. [15]