Cтраница 2
Поэтому явный метод Эйлера по условиям устойчивости непригоден для интегрирования устойчивых уравнений состояния вида (), собственные значения матриц которых могут иметь нулевые вещественные части. В этом случае на каждом отдельном шаге интегрирования может быть достигнута вполне приемлемая точность, в то время как аппроксимирующая эти значения функция не соответствует функции истинного решения исходного дифференциального уравнения. [16]
Опосредованные воздействия представляют собой изменение природной среды обитания организмов, ведущее к ухудшению состояния вида. [17]
Среди различных расчетно-теоретических методов метод on - ределения термодинамических свойств жидкостей и газов с по-мощью уравнения состояния вириального вида занимает особое место. Для ряда технически важных веществ уже получены такие уравнения [ 3, 41, 204 - 211J, отвечающие многим фунда-ментальным требованиям и описывающие исходные данные с точностью современного эксперимента. По таким термическим уравнениям состояния могут быть рассчитаны все равновесные функции, но при этом возникает вопрос о возможных пределах погрешности рассчитываемых калорических и акустических величин. Эти пределы устанавливают, как правило, при сопоставлении расчетных и экспериментальных данных. [18]
Учитывая универсальность критических явлений, можно ожидать, что эти границы будут определять область применимости уравнения состояния вириального вида ( включая случаи, когда оно может содержать помимо степенных другие аналитические функции плотности и температуры, например экспоненциальные) и для других веществ. [19]
Это состояние системы может выглядеть так, как показано на рис. 3.111 В контекстном меню галочкой указано состояние вида выделенного вида - Погашенное. Это состояние в окне чертежа представляется только рамкой. [20]
Обратно, если задан определенный набор чисел заполнения аг О, 0, удовлетворяющих соотношениям ( К), то этому набору, вообще говоря, соответствует определенное число состояний вида U у. [21]
Через осз обозначим условие, истинное на состояниях вида ( а, Ь, о) и ложное на всех остальных состояниях, а через РЗ - условие, истинное на состояниях вида ( а, Ь, 2с) и ложное на всех прочих состояниях. [22]
В целом же следует заметить, что рассмотренные выше уран нения представляются в физических переменных р и Т и позвс ляют в принципе равноточно описать термодинамические свой ства веществ в широкой окрестности критической точкр Однако вблизи этой точки точность этих уравнений ниже, чо у параметрических уравнений, а при удалении от нее они опи сывают термодинамические свойства веществ хуже, чем урав нения состояния вириального вида. [23]
Как уже говорилось ранее, среди различных процессов изменения состояния частиц среды важное место принадлежит адиабатическому обратимому процессу, при котором энтропия частицы не изменяется, так что ds 0 и s const. Уравнение состояния вида s s ( p, v), где вместо р и v могут быть любые два независимых термодинамических параметра, обращается при этом в соотношение вида s ( p, v) const. Такая связь между термодинамическими параметрами при s const называется адиабатой Пуассона) или изоэнтропой. [24]
Для отражения состояния средств в балансе предусмотрены две графы: На начало года и На Конец отчетного периода. Во второй графе показывается состояние видов средств и их источников на дату составления баланса. [25]
При изучении столкновений ядер и элементарных частиц мы, как правило, имеем дело с системами, в которых в одном И том же одночастичном состоянии вообще находится не более одной микрочастицы ( даже для бозонов), а полное число участвующих в столкновении микрочастиц мало. В этих условиях запись состояний вида (14.14) можно еще более упростить, указывая явно лишь те состояния, которые заняты определенной микрочастицей либо до, либо после столкновения, и при этом пользуясь не числами заполнения nq - qa - d просто символами соответствующих микрочастиц. [26]
Майерс [6] обработал все имеющиеся к 1948 г. экспериментальные данные по ВВК кислорода. В работе приведены ВВК кислорода для уравнения состояния вида ( 9) для температур выше 53 К. [27]
Методика обеспечивает оптимальное описание термических данных уравнением состояния вириального вида и позволяет оценить погрешность итоговых расчетных значений калорических величин. Как и в работах [212-214], в статье [215] не оценена возможность использования рекомендуемой методики для расчета термодинамических функций в критической области. [28]
Уравнение ( 1.5 а) можно принять за уравнение состояния материала, если его сопротивление деформации однозначно определяется только мгновенными значениями величины и скорости деформации в момент измерения и не зависит от процесса нагружения, в котором достигнуто такое состояние. Заметим, что если для материала справедливо уравнение состояния вида ( 1.5 а), то два пути нагружения, приводящие к одной и той же величине и скорости деформации, но в различные моменты вре-мени, приведут к одной и той же величине сопротивления. Следовательно, при этом не могут выполняться уравнения состояния вида (1.56) или ( 1.5 в), в которые явно входит время нагружения. [29]
Функции выигрыша и цены имеют тот же вид, что и указанный ранее. Так как статистик должен закончить процесс выбора самое большее после п наблюдений, то S0 состоит из всех состояний вида ( ге, ), а множество St пусто. [30]