Cтраница 1
Состояния непрерывного спектра характеризуются непрерывными параметрами. [1]
Состояния непрерывного спектра описывают рассеяние заряженных частиц атомными ядрами. [2]
Отметим, что переходы в состояния непрерывного спектра, обусловливающие конечную ширину уровня, не обязательно связаны с испусканием фотонов. [3]
Нас будут интересовать переходы в такие состояния непрерывного спектра, в которых электрон на больших расстояниях от атома движется в определенном направлении. [4]
Здесь индекс k характеризует квантовые числа состояний непрерывного спектра свободного электрона. [5]
В отличие от (17.25) скорость перехода в состояния непрерывного спектра ( при больших t) не зависит от времени. [6]
Аналогично, матричные элементы для переходов между состояниями непрерывного спектра переходят в компоненты разложения / ( /) в интеграл Фурье. [7]
Аналогично, матричные элементы для переходов между состояниями непрерывного спектра переходят в компоненты разложения f ( i) в интеграл Фурье. [8]
Другого рода результаты получаются для вероятности перехода в состояния непрерывного спектра, происходящего под влиянием периодического возмущения. Предположим, что в некоторый начальный момент времени t 0 система находится в 1 - м стационарном состоянии дискретного спектра. [9]
Другого рода результаты получаются для вероятности перехода в состояния непрерывного спектра, происходящего под влиянием периодического возмущения. Предположим, что в некоторый начальный момент времени t 0 система находится в г-м стационарном состоянии дискретного спектра. [10]
Вообще говоря, при применении вариационного принципа к состояниям непрерывного спектра возникает ряд дополнительных вопросов более общего порядка. Мы не будем на них останавливаться, поскольку они малосущественны для конкретного вывода радиальных уравнений теории столкновений. [11]
Здесь [ NN ] включает и дейтрон, и двухнуклонные состояния непрерывного спектра. Одно из преимуществ трехтельного метода заключается в том, что он фактически позволяет систематически изучать влияние поглощения на амплитуду упругого яд-рассеяния. Трехтельный подход обладает значительной математической сложностью. Однако здесь наша цель заключается в описании основных идей и обсуждении избранных приложений без введения каких-либо технических деталей. [12]
При вычислении эффективных сечений радиационных переходов, в которых участвуют состояния непрерывного спектра, можно не учитывать тонкого расщепления. [13]
Здесь тс, та - среднее время перехода в связанное состояние из состояния непрерывного спектра и из автоионизационного состояния, шса - частота перехода из состояния непрерывного спектра в автоионизованное состояние, оуас - частота обратного перехода, шао - частота перехода из автоионизационного в связанное состояние. [14]
Непрерывный фон, примыкающий к границе серии, связан с переходами из состояний непрерывного спектра ( Е 0) в состояние дискретного спектра. [15]