Состояние - непрерывный спектр
Cтраница 2
Выше этой границы связанные состояния исчезают и появляются только уже в виде состояний непрерывного спектра. [16]
Сумма в (1.21) подразумевает суммирование по состояниям дискретного спектра и интегрирование по состояниям непрерывного спектра. [17]
Предположим, что в результате некоторого возмущения V частица совершает переход между состояниями непрерывного спектра. [18]
Но вблизи моттовского перехода необходимо более точное описание связанных состояний и рассеяния в состояния непрерывного спектра. [20]
Особенностью процесса фоторазрушения является то, что переход происходит из дискретного состояния в состояние непрерывного спектра. В соответствии с этими следует несколько видоизменить выражение (1.9) для частоты поглощения, учитывая, что может поглощаться фотон с любой частотой, а не с определенной, как в гл. [21]
Его решения состоят, как известно [101], из одного связанного состояния и состояний непрерывного спектра. [22]
В-третьих, термы, лежащие выше ионизационного потенциала атома, могут сильно взаимодействовать с состояниями непрерывного спектра. В результате этого подобные уровни расширяются и приобретают некоторые черты сплошного спектра. Они дают широкие размытые линии, время их жизни изменяется, а интенсивности зависят от парциального давления свободных электронов в источнике. [23]
Другими словами, функции / являются решениями задачи Хар-три - Фока для электрона в состоянии непрерывного спектра. [24]
Полученные формулы справедливы и в том случае, когда переход совершается из состояния дискретного в состояние непрерывного спектра. [25]
Чтобы в этом убедиться, достаточно взять вместо параметров a, J3, у, нумерующих состояния непрерывного спектра, какие-либо новые параметры, в число которых входит энергия. [26]
Исходим ( как и в § 126) из общей формулы для вероятности перехода между состояниями непрерывного спектра, применяя ее к системе, состоящей из падающего электрона и атома. [27]
Исходим ( как и в § 126) из общей формулы для вероятности перехода между состояниями непрерывного спектра, применяя ее к системе, состоящей из падающего электрона и атома. Пусть р, р - импульсы падающего электрона, a EQ, Е - энергии атома соответственно до и после столкновения. [28]
Атомными будем считать те слагаемые по п, у которых преобладает лестничная часть, а состояниями непрерывного спектра - в условиях преобладания кольцевого вклада, что соответствует эвристическим представлениям о разделении состояний на атомные и непрерывные. [29]
Этот метод является обобщением метода Бейтса и Дамгаард ( см. § 33) на переходы в состояния непрерывного спектра. Радиальная функция дискретного спектра Rnl определяется точно таким же образом, как и в методе Бейтса, Дамгаард. [30]
Страницы: 1 2 3 4