Cтраница 1
Состояния свободных частиц, содержащие любое число частиц, удовлетворяют принципу суперпозиции квантовой механики, так что если я) а и t 5B - физические состояния, то ifv а я) а - Ь Ь i jp, где а и b - любые комплексные числа, тоже является физическим состоянием. [1]
Интерпретация состояний свободной частицы с отрицательной собственной энергией, данная Дираком, показала связь этих состояний с существованием антиэлектрона или позитрона, открытого экспериментально в 1932 г. Однако эта интерпретация приводит к ряду трудностей и, как это будет видно из дальнейшего, непоследовательна. [2]
Действительно: состояние свободной частицы определяется заданием ее импульса, а состояние квазичастиц - заданием квазиимпульса. И частицы, и квазичастицы - либо бозоны, либо фермионы. А в пределах сорта частицы не просто одинаковы, а неразличимы. [3]
Волновые функции состояний свободной частицы ( со спином 1 / г) с определенными значениями / момента представляют собой спинорные сферические волны. Определим их вид, для чего напомним предварительно аналогичные формулы нерелятивистской теории. [4]
Волновые функции состояний свободной частицы ( со спином с определенными значениями j момента представляют со-ой спинорные сферические волны. Определим их вид, для чего напомним предварительно аналогичные формулы нерелятивистской теории. [5]
Асимптотические состояния in и out обладают свойствами состояний свободных частиц. [6]
Инвариантность механических уравнений относительно преобразований непрерывной группы трансляций порождает вектор импульса р как основную характеристику состояния свободной частицы или волновой вектор k как основную характеристику волнового процесса в вакууме. [7]
Оператором монодромии уравнения Шредингера ( 1) с финитным потенциалом называется линейный оператор, действующий из пространства состояний свободной частицы с энергией Е k2 в себя, определенный следующим образом. [8]
Задача решается с помощью методов теории нестационарных возмущений ( см. § 21), причем функции состояния невозмущенной системы составляются из функций состояния свободных частиц ( волновых полей), вступающих во взаимодействие. [9]
Предположим, что конечное электронное состояние Ф ( Ео Йсл, 12)) Ф ( Ни - - Hu) Q f2)) можно рассматривать как состояние фактически свободной частицы. Для нерелятивистских свободных электронов внутренние степени свободы, такие, как спин, играют малозначительную роль, и состояние почти полностью определяется энергией электрона Е и его направлением движения, которое мы в дальнейшим будем связывать с переменной J. [10]
Кван-товомеханическое решение задачи о движении электрона в поле периодического потенциала приводит к следующим результатам. Стационарные состояния электрона в таком поле во многом напоминают состояния свободного электрона. Состояние свободной частицы характеризуется определенным значением импульса р, поскольку для свободной частицы импульс является сохраняющейся величиной. Так как импульс имеет строго определенное значение, то вследствие соотношений неопределенностей Гейзенберга координаты электрона не имеют определенного значения: в таком состоянии электрон как бы размазан по всему пространству в том смысле, что вероятность обнаружить его в любом месте одинакова. [11]
Квантовомеханическое решение задачи о движении электрона в поле периодического потенциала приводит к следующим результатам. Стационарные состояния электрона в таком поле во многом напоминают состояния свободного электрона. Состояние свободной частицы характеризуется определенным значением импульса р, поскольку для свободной частицы импульс является сохраняющейся величиной. [12]
ВОЛНОВОЙ ВЕКТОР, вектор k, направление к-рого совпадает с направлением распространения бегущей волны. В изотропных средах вдоль k направлены групповая скорость и поток энергии волны. В квантовой механике состояние свободной частицы также характеризуется опре-дел. [13]
Эта теорема была доказана Блохом и Доминисисом [58] для частного случая равновесного идеального газа. Ранее аналогичная теорема была доказана Виком в квантовой теории поля. Существует несколько теорем, относящихся к усреднению динамических переменных по состояниям свободных частиц, и все они часто называются теоремами Вика. [14]
Заметим, что в некоторых книгах [10] любая волновая функция называется волной де Бройля. Вряд ли следует придерживаться такой терминологии. Лучше говорить о вол-повой функции, а термин волна де Бройля оставить для частного случая, когда описывается состояние свободной частицы. [15]