Состояние - ядро
Cтраница 2
В резонансном поглощении или резонансном рассеянии участвуют два состояния ядра. Каждое состояние взаимодействует с внеядерными полями посредством своих электрического монопольного, [ магнитного [ дипольного и электрического квадрупольного моментов. Это взаимодействие может быть описано гамильтонианом, содержащим большое число координат. Даже если предположить, что ядро представляет собой твердое тело, мы сталкиваемся с вычислительной проблемой, решение которой находится вне возможностей современной теории, и для того, чтобы сделать какие-либо предсказания, необходимы аппроксимации. Очень полезным оказывается метод разделения переменных. Процедура состоит в сведении задачи к решению уравнения с угловыми переменными, которые описываются операторами угловых моментов, и уравнения с радиальными переменными, которые практически трактуются как полуэмпирические константы. Она с успехом применяется для интерпретации сверхтонкой структуры спектров в твердых телах. В рамках этого формализма имеется угловой момент 5, называемый эффективным спином и связанный с электронными координатами. Однако для наиболее тяжелых атомов, доступных мессбауэровской спектроскопии, вырождение, связанное с J, снимается ( частично или полностью) путем взаимодействия с лигандами ( обычно через ковалентные связи), и основное состояние, как правило, является синглетом или дублетом. Квантовомеханическое описание этого основного состояния как линейной комбинации базисных состояний в J, Mj) - или /, s представлении может быть очень сложным. [16]
Рассмотренные выше различные модели ядер приводят к спектру состояний ядра, весьма сходному со спектром многоатомной молекулы: существуют внутренние состояния ( одночастичные для ядер и электронные для молекул), вращательные и колебательные состояния. Однако следует сразу же подчеркнуть, что это сходство в гораздо большей степени обусловлено свойствами взаимодействия ученых с проблемой многих тел, чем каким-либо сходством взаимодействий в молекулах и ядрах. [17]
С другой стороны, вычисление возбужден / ых состояний ядер по данной модели дает слишком большие расстояния между уровнями. [18]
Для таких метастабильных ( стр, 666) состояний ядра оно может доходить до нескольких часов. Разновидности одного и того же изотопа, обнаруживающие наряду с периодом полураспада, соответствующим обычному гамма-переходу, также период, отвечающий гамма-переходу из метастабильного возбужденного состояния, называются ядерными изомерами. Как правило, ядерные изомеры данного изотопа имеют различные значения спина. [19]
Поскольку разность энергий между основным и первым возбужденным состояниями ядра очень велика ( - 1021 Гц) по сравнению с величиной EQ ( ниже 109 Гц), то всеми ядерными состояниями, кроме основного, можно пренебречь. [20]
Если проницаемость барьеров А ж В невелика, то состояния ядра можно классифицировать по их принадлежности либо к яме /, либо к яме II. В свою очередь, состояния, принадлежащие определ. II соответствует спонтанно делящемуся изомеру. Состояния, принадлежащие яме / /, имеют большую делительную ширину, определяемую проницаемостью наружного барьера В. Это означает, что ядро в этих состояниях может находиться достаточно долго, пока благодаря туннельному переходу через барьер В оно разделится на 2 осколка. Распад спонтанно делящегося изомера в основное состояние ядра с излучением 7-кваптов запрещен из-за малой проницаемости внутр. [22]
Различие в стабильности этих двух структур не очень велико из-за высокоактивированного состояния ядра, и замещение легко идет в положение 3, если положение 2 занято. Действительно, довольно легко можно наблюдать замещение всех четырех атомов углерода, например, при бромировании бромом в уксусной ( этановой) кислоте. [23]
Широкий резонанс в сечении деления ( рис. 3) обусловлен связью сложных состояний ядра в яме / с коле-бат. Расщепление этого резонанса на ряд более узких ( наблюдаемое экспериментально) обусловлено состояниями ядра на вершине барьера В с разл. [25]
Zt, и создаются условия для осуществления многократного кулоновского возбуждения высокое пи-новых состояний ядер. [26]
 |
Зависимости химических сдвигов бн от содержания ССЦ в растворах ДАМФ ( / и ТБФ ( 2. [27] |
Выше отмечалось, что в рассматриваемых системах наблюдается быстрый обмен между химически неэквивалентными состояниями ядер, приводящий к наблюдению усредненных сигналов от свободных и связанных с нитратом фосфорорганических молекул. Однако ЯМР спектр, соответствующий а-прото-нам в растворах ДАМФ - Рг ( МОз) з, состоит из двух групп, каждая из которых-имеет вид, изображенный на рис. 1, с теми-же константами спин-спинового взаимодействия. [28]
СТОЛКНОВЕНИЯ АТОМНЫЕ - процессы взаимодействия атомных частиц, при к-рых структура и состояние ядер не изменяются. [29]
Электроны, окружающие ядро, взаимодействуют с электромагнитными моментами возбужденного и основного состояний ядра. В результате энергии этих состояний изменяются и, вообще говоря, состояния расщепляются на подуровни. Соответствующее расщепление называется сверхтонким. [30]
Страницы: 1 2 3 4