Состояние - ядро
Cтраница 4
К - энергия возбуждения, / - угловой момент, ЕЧ / v - энергия и угловой момент v - ro состояния ядра. [47]
Выражение (31.31) очень похоже на обычную формулу для затухающих колебаний, только в данном случае затухает амплитуда вероятности исходного ( нераспавшегося) состояния ядра. [48]
Структурное усиление имеет место в случае, когда в ф-ле ( 2) основная амплитуда Ма подавлена по сравнению с Мь вследствие структурных особенностей состояний ядра, участвующих в переходе. [49]
 |
Применение эффекта Допплера для измерения линии поглощения. 1 - источник. 2 - поглотитель. 3 - детектор. [50] |
Исследование сверхтонких ( слабых) взаимодействий в твердых телах с помощью ЯГР-спектроскопии означает измерение изменения энергии ядерного перехода ( разницы энергий основного и возбужденного состояний ядра) в поглотителе по сравнению с источником, если в одном из них ( обычно поглотителе) такое взаимодействие существует, а в другом нет. [51]
Согласно результатам описания в рамках ХМП доминирующим элементом термодинамики такой НТП являются процессы диссоциации молекул и молекулярных ионов с последующей ионизацией атомов вплоть до полностью ионизованного состояния ядер и электронов. Считается, что уже приближенное описание НТП как идеально. [52]
U: E и U E, и так как член, описывающий кулоновское взаимодействие Ze ( fe ( 0) одинаков для основного и возбужденного состояний ядра, мы опустим его при дальнейшем рассмотрении. [53]
Из общих законов механики известно, что взаимодействие двух систем ( в данном случае электронной оболочки и ядер) всегда обоюдно, и, следовательно, изменение состояний ядер должно приводить к изменению колебаний электронной оболочки. [54]
Принцип Франка - Кондона - предположение о том, что при переходе кристалла ( молекулы) из одного электронного состояния в другое под действием поля оптической волны состояния ядер атомов ( ионов) не изменяются. [55]
Первые возбужденные состояния 0 в ядрах 8О16 и 2оСа40 ( с энергиями соответственно 6 1 и 3 3 МэВ) имеют более сложную природу: в этих состояниях ядра 8О16 и 2оСа40 деформированы. [56]
Первые возбужденные состояния 0 в ядрах 8О16 и 20Са40 ( с энергиями соответственно 6 1 и 3 3 МэВ) имеют более сложную природу: в этих состояниях ядра 8О16 и 20Са40 деформированы. [57]
Это не означает, что теория может описывать только однонуклонныс переходы; аффекты многонуклонной структуры, включая возможность коллективных возбуждений ядра, учитываются в волновых ф-циях начального и конечного состояний ядер. Учет незонных обменных токов приводит к тому, что / / р становится многочастичным оператором. [59]
Гой / т) - естественная ширина ядерного уровня; т - среднее время жизни возбужденного ядра; ЕйЕе-Ее - энергия у-пе Рех Да между возбужденным ей основным g состояниями ядра) позволяет не только измерять очень малые изменения энергии ( порядка Ю-10 эВ), но и наблюдать сверхтонкую структуру ядерных уровней, вызванную электрическими и магнитными электронно-ядерными взаимодействиями. [60]
Страницы: 1 2 3 4