Cтраница 2
Итак, если неравенство ( 54) выполнено, то можно говорить об адиабатическом ( подстраивающемся) движении, если же частота внешнего поля со сравнима с собственной частотой сор ( случай резонанса), то состояние движения частицы изменяется и она переходит на другой энергетический уровень. [16]
Время релаксации означает среднее время, в течение которого электрон, или в нашем случае полярон, беспрепятственно распространяется в виде волны в кристалле. Иными словами, оно равно промежутку времени, в течение которого состояние движения частицы не изменяется, и его, следовательно, можно рассматривать как время между двумя последовательными столкновениями с фононами. [17]
При движении частицылод действием силы Fee скорость и, следовательно, релятивистская масса меняются. Приращение правой части равно нулю, так как она не зависит от состояния движения частицы. [18]
Полученное уравнение, очевидно, применимо лишь в той области, где реакция излучения является малой поправкой. В этом случае ее можно рассматривать как возмущение, приводящее к медленным или малым изменениям состояния движения частицы. [19]
С хорошим приближением можно считать, что есть произведение функции, зависящей от пространственных координат, и функции, зависящей от ориентации спина. Когда отражение частицы в начале системы координат не меняет знака пространственной части ty, то говорят, что состояние движения частицы четно. Когда отражение меняет знак пространственной части ty, говорят, что состояние частицы нечетно. Можно показать, что при отражении частицы пространственная часть ф не меняет знака, если / четно, и меняет знак, если / нечетно. Следовательно, для частицы с четным значением I состояние четно, а при нечетном значении / - нечетно. [20]
Это условие характеризует и ограниченную точность информации, которую можно получить о частице. Например, если с помощью прибора удалось зафиксировать точно положение частицы в пространстве, то эта фиксация связана с неконтролируемым воздействием прибора на состояние движения частицы, и скорость ее или импульс становятся полностью неопределенными. [21]
Поэтому для расчета свойств больших тел по движению составляющих их микрочастиц необходимы методы, качественно отличные от механических. Необходимо отказаться от попыток проследить в деталях за движением каждой частицы и воспользоваться представлением о неупорядоченности, хаотичности их движения. Те или иные состояния движения частицы оказывается допустимым рассматривать как случайные события. Тем самым открывается путь для применения вероятностных методов при исследовании свойств макроскопических тел. Ясно, что при таком подходе наиболее важным моментом будет установление закона распределения вероятностей для различных состояний отдельных частиц или всей системы в целом. [22]
Вычисление третьего возбужденного уровня сводится к решению вариационной задачи при четырех дополнительных условиях. Следовательно, при вычислении высоких возбужденных состояний вариационная задача значительно усложняется. В некоторых случаях требуемые условия ортогональности выполняются при подходящем выборе пробных функций просто в силу свойств симметрии. Например, при исследовании состояний движения частицы в центрально-симметричном поле ортогональность состояний, соответствующих разным угловым моментам, обеспечивается ортогональностью соответствующих сферических функций. [23]
Заряд макроскопического тела определяется суммарным зарядом элементарных частиц, из которых состоит это тело. Зарядить макроскопическое тело можно, только изменив число содержащихся в нем заряженных элементарных частиц. Но заряд самой элементарной частицы является ее неотъемлемым свойством, присущим ей от природы. Величина заряда всех заряженных элементарных частиц одна и та же и составляет 1 6 - 10 - 18 Кл ( или4 8 - 10 - 10СГСЭ - ед. Электрический заряд частицы является ее фундаментальной характеристикой и не зависит ни от выбора системы отсчета, ни от состояния движения частицы, ни от ее взаимодействия с другими частицами. [24]