Cтраница 3
Уравнение (2.3.9) является математической формулировкой принципа возможных изменений напряженного состояния тела, согласно которому сумма работ приращений всех внешних сил на перемещениях точек приложения этих сил равна приращению дополнительной работы всего тела. [31]
Прибор имеет дополнительную функцию - возможность качественной оценки напряженного состояния тела обследуемой трубы. [32]
Из этого следует, что усиление факторов, снижающих напряженное состояние тела, способствует уменьшению изнашивания и наоборот. Этот факт подтверждается экспериментально. Установлено, что при одном и том же режиме изнашивания степень упрочнения и величина образовавшихся остаточных напряжений не претерпевают существенных изменений. После изнашивания при скорости 0 45 м / с, давлении 10 0 - 106 Па и смазке дизельным маслом ( 16 капель в минуту) в тонком поверхностном слое образцов всегда возникали остаточные напряжения сжатия, которые при дальнейшем изнашивании при тех же параметрах трения практически оставались без изменений. [33]
Выражение (4.35) является математической формулировкой так называемого принципа возможных изменений напряженного состояния тела, согласно которому сумма приращений всех внешних сил на перемещениях точек приложения этих сил равна приращению дополнительной работы всего тела. [34]
Смысл этого условия заключается в том, что из всех мыслимых напряженных состояний тела имеет место в действительности то напряженное состояние, которое сообщает потенциальной энергии конструкции минимальное значение при соблюдении граничных условий. Лагранжем в форме принципа возможных перемещений и опубликовано в его замечательном труде Аналитическая механика в 1788 году. [35]
Посмотрим теперь, как изменяются введенные нами функции, соответствующие данному напряженному состоянию тела, при переходе от одной системы прямоугольных прямолинейных координат к другой. [36]
При учете ползучести часто представляется необходимым рассмотреть и влияние релаксации на напряженное состояние тел. [37]
Там же отмечено, что существует класс неоднородностей, для которых напряженное состояние тел одинаковой формы при одинаковой нагрузке идентично. [38]
Величину dp / do, которая в уравнении (1.49) определяет характер напряженного состояния тела, найдем из другого уравнения. [39]
Однако во многих задачах ( в частности, при расчете оболочек) напряженное состояние тела оказывается быстро изменяющимся, и тогда необходимо применять конечные элементы более высоких порядков. Следует соблюдать определенную осторожность, выбирая форму конечных элементов и положение узлов, с тем чтобы избежать обращения в нуль якобиана преобразования координат. Не вдаваясь в подробности, отметим, что такая опасность оказывается тем значительнее, чем выше порядок элементов. Наилучшим компромиссом является, по-видимому, использование элементов второго порядка. Если при этом избегать слишком искривленных конечных элементов и помещать промежуточные узлы приблизительно в серединах сторон, то корректное представление жесткостных характеристик тела будет гарантировано. [40]
Полученные выше зависимости имеют очень важное значение в сопротивлении материалов и позволяют исследовать напряженное состояние тела в любой точке по известным напряжениям на двух взаимно-перпендикулярных площадках. [41]
Таким образом функции (11.32) не противоречат уравнениям теории упругости и им соответствует некоторое напряженное состояние тела. [42]
В строительной практике при расчетах приходится иметь дело преимущественно с линейным и плоским напряженными состояниями тела. [43]
Таким образом, функции (12.22) не противоречат уравнениям теории упругости и им соответствует некоторое напряженное состояние тела. [44]
Симметричную таблицу - матрицу, представляющую собой систему векторов ( 23), характеризующих напряженное состояние тела, называют тензором напряжений. [45]