Cтраница 1
Данное начальное состояние является корнем дерева достижимых глобальных состояний, построенного верификационной системой ВЕРСИЯ. [1]
При переходе системы из данного начального состояния 1 в данное конечное состояние 2 количество работы, совершенной системой, может быть различным в зависимости от условий проведения процесса. Газ, расширяясь от объема V до объема V2, может совершать при этом работу. Но он может расшириться в тех же пределах и без совершения работы, если непосредственно соединить его с пустым сосудом соответствующего объема. Электричество, переходя от тела с большим потенциалом, может совершить работу. Но можно использовать ток и для других целей ( например, для электрического освещения) или просто замкнуть накоротко. В этих случаях при переходе электричества совсем не совершается работы. Возможны, конечно, и промежуточные случаи. [2]
При переходе системы из данного начального состояния / в данное конечное состояние 2 количество работы, совершенной системой, может быть различным в зависимости от условий проведения процесса. Газ, расширяясь от объема V до объема V2, может совершать при этом работу. Но он может расшириться в тех же пределах и без совершения работы, если непосредственно соединить его с пустым сосудом соответствующего объема. Электричество, переходя от тела с большим потенциалом, может совершить работу. Но можно использовать ток и для других целей ( например, для электрического освещения) или просто замкнуть накоротко. В этих случаях переход электричества совсем не совершает работы. Возможны, конечно, и различные промежуточные случаи. [3]
Однако это не означает, что из данного начального состояния все состояния не достижимы. Например, состояние х ( 2) ( 20 - 14) т достижимо, существует управляющая последовательность для перевода системы в это состояние. [4]
Относительное число атомов, в которых электроны переходят из данного начального состояния в данное конечное состояние, определяет относительную интенсивность спектральной линии, соответствующей этому переходу электрона. [5]
Допустим, что множество состояний, адиабатически недостижимых из данного начального состояния PQ ( Х), соответствует всем остальным точкам прямой линии в фазовом пространстве, проходящей через точку Я0 и имеющей фиксированное стандартное направление. Тогда аксиома об адиабатической недостижимости удовлетворяется тривиальным образом, а фазовое пространство не разбивается на поверхности постоянной энтропии и теорема Каратеодори не справедлива. [6]
Самая слабая вероятностная интерпретация должна быть в терминах индивидуальных законов при данном начальном состоянии. [7]
Доказательство заканчивается проверкой положения о том, что все адиабатические процессы, которые начинаются из данного начального состояния (, Х) и в результате которых конфигурация системы изменяется от Х до X, заканчиваются в единственной точке (, X) LX. [8]
Символ s0 помещен в (4.6.15) просто для напоминания о том, что рассматриваемый совместный ансамбль зависит от данного начального состояния. [9]
Состояний Z и S С другой стороны, наблюдаемая интенсивность линии пропорциональна числу молекул, находящихся в данном начальном состоянии, а тем самым его статистическому весу. [10]
При понижении температуры до величины порядка характерного взаимодействия J ( Jfj) 2 между спинами эта эргодичность нарушается: из данного начального состояния теперь достижима только часть фазового пространства. [11]
Im A ( E), или условие унитарности, к-рое отражает тот простой факт, что вероятность перехода из данного начального состояния i во все конечные состояния / равна единице. Оно обеспечивает ортонормированность состояний в процессе взаимодействия. [12]
Тогда, воспользовавшись выражением (7.1) для ф, после несложных преобразований найдем, что полезная внешняя работа, произведенная в результате химической реакции, вследствие которой система переходит из данного начального состояния в состояние химического равновесия, составит. [13]
Если с помощью Этих трех добавочных уравнений исключить указанные три вектора из уравнений ( Т) - ( IV), то тогда, д только тогда, возможно по данному начальному состоянию однозначно определить течение процесса во времени. [14]
Если с помощью Этих трех добавочных уравнений исключить указанные три вектора из уравнений ( Т) - ( IV), то тогда, ж только тогда, возможно по данному начальному состоянию однозначно определить течение процесса во времени. [15]