Любое состояние - система
Cтраница 2
Следует, однако, заметить, что не в любом состоянии системы все ее параметры имеют определенный смысл. Так, например, представим себе сосуд, разделенный на две половины перегородкой с краном, и пусть вначале в левой половине находится газ, а в правой - вакуум. [16]
По теореме Дюгема полная вариантность закрытой системы равна двум, и любое состояние системы определяется однозначно, если известны исходные массы компонентов. [17]
Величины р, V, Т имеют вполне определенные значения в любом состоянии системы и характеризуют это состояние. Поэтому dp, dV, dT являются полными дифференциалами. [18]
Адиабатное расширение газа также необходимо вести бесконечно медленно, чтобы в любом состоянии системы температура и давление газа успевали выравниваться во всем объеме. [19]
 |
Структура системы с перекрестными связями.| Структура системы со сложными связями. [20] |
Марковский процесс - процесс, у которого для каждого момента времени вероятность любого состояния системы в будущем зависит только от ее состояния в настоящий момент времени и не зависит от того, каким образом система пришла в это состояние. С его помощью изображаются процессы перехода системы из одного состояния в другое в случайные моменты времени. [21]
 |
Пространства теории надежности. [22] |
Пространство U выбирают таким образом, чтобы при помощи его элементов u можно было полностью охарактеризовать любое состояние системы; его называют пространством состояний. [23]
Процесс, протекающий в физической системе, называется марковским, если для каждого момента времени вероятность любого состояния системы в будущем зависит только от состояния системы в настоящий момент и не зависит от того, каким образом система пришла в это состояние. [24]
Энтропия равна математическому ожиданию логарифма ( со знаком минус) вероятности I - ogP ( X) I любого состояния системы. [25]
Соотношение ( 111 7), так же как уравнения ( 111 3) и ( 111 4), справедливо для любого состояния системы; будем использовать это соотношение для нахождения законов, характеризующих состояния равновесия, когда S и W принимают максимальные значения. [26]
Соотношение ( 111 7), так же как уравнения ( 111 3) и ( 111 4), справедливо для любого состояния системы; будем использо вать это соотношение для нахождения законов, характеризующих состояния равновесия, когда S и W принимают максимальные значения. [27]
Многофункциональной системой будем называть такую систему, которая может выполнять одну и ту же задачу различными способами, характеризующимися различными показателями эффективности, причем при любом состоянии системы всегда выбирается тот способ, который для данного состояния является наиболее эффективным. [28]
Квантовая механика ставит в соответствие каждой, механической величине 31 некоторый линейный самосопряженный оператор А, с помощью которого и устанавливается статистика этой величины в любом состоянии U системы. О том, как это делается, мы скажем ниже. [29]
Время т; существования возбужденного состояния с энергией Е связана с энергетической шириной этого уровня ДЯ ( заметим, что физические системы никогда не имеют строго определенного значения энергии; любое состояние системы можно характеризовать. [30]
Страницы: 1 2 3 4