Устойчивое стационарное состояние
Cтраница 1
Устойчивое стационарное состояние характеризуется самопроизвольным восстановлением первоначального состояния системы, нарушение которого вызвано внешним возмущением. [1]
Устойчивое стационарное состояние, в котором тепловое расширение не играет заметной роли, возникает, например, если температура верхней стенки сосуда с жидкостью выше температуры нижней стенки. [2]
Устойчивым стационарным состояниям соответствуют минимумы функционала F. [3]
Устойчивым стационарным состояниям соответствуют минимумы функционала F, а эволюция системы с течением времени заключается в приближении к одному из таких стационарных состояний. [4]
В устойчивом стационарном состоянии, или в равновесии, значения флуктуации являются результатом конкуренции между скачками и макроскопическим возвращением к равновесию. [5]
 |
Зависимость f ( r для различных соотношений параметров. [6] |
При этом устойчивое стационарное состояние соответствует полностью чистой трубе с температурой стенки, превышающей температуру застывания нефти. [7]
 |
Эволюция популяции X ду соответствует возрастающее значение К - т / г. [8] |
Система имеет устойчивое стационарное состояние NC К - т / г. При любом начальном значении N0 численность популяции стремится к значению N, которое зависит от разности между несущей способностью среды и отношением коэффициентов смертности и рождаемости. В стационарном состоянии в каждый момент рождается столько индивидов, сколько их погибает. [9]
Для поддержания устойчивого стационарного состояния должен происходить приток отрицательной энергии ( негэнтропии) в объеме системы, компенсирующей производство энтропии в ней, а также приток вещества, компенсирующий изменения, вызванные химическими реакциями. [10]
Максимумы соответствуют устойчивым стационарным состояниям, минимумы - неустойчивым стационарным состояниям. Подчеркнем, что подобное отождествление экстремумов с стационарными состояниями законно лишь при условии, если поток вероятности / s в стационарном состоянии обращается в нуль. Но как уже отмечалось выше, в рассматриваемых нами системах ( а для приложений, как правило, важны только такие системы) встречаются границы, поток вероятности через которые равен нулю. Следовательно, / s действительно тождественно равен нулю. Все это говорит о том, что проводимое нами отождествление экстремумов стационарной плотности вероятности ps ( x) с макроскопическими стационарными состояниями имеет под собой прочную основу. Как и в случае равновесных переходов и неравновесных переходов с внутренними флуктуациями, экстремумы плотности вероятности соответствуют фазам системы. Если же стационарная плотность вероятности имет два или более максимума, то система при одних и тех же внешних условиях может находиться в двух фазах. [11]
 |
Изоклины исходной динамической системы. [12] |
А, В - устойчивые стационарные состояния; С - неустойчивое стационарное состояние; [, А, В - устойчивые наблюдаемые стацио - q нарные состояния. [13]
Вблизи термодинамического равновесия имеется единственное устойчивое стационарное состояние. [14]
Переход системы из одного устойчивого стационарного состояния в другое происходит скачком, лавинообразно и называется релаксацией. Причиной, вызывающей релаксацию могут быть либо плавное, либо импульсное воздействие на систему, после снятия которого система остается в другом устойчивом состоянии. Например, если плавно увеличивать относительную расстройку т) при амплитуде х2, то сначала точка состояния системы будет перемещаться по верхней ветви ампли-тудно до точки а, а затем скачком, релаксационно, переместится на нижнюю ветвь характеристики. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5