Cтраница 1
Осесимметричное состояние, определяемое соотношениями ( 11), ( 13), ( 14), ( 17) при / 3 оо, примем в качестве нулевого. [1]
Рассмотрим осесимметричное состояние равновесия в сферической системе координат. [2]
Рассмотрим предельное осесимметричное состояние трубы радиусов a, b ( a 6) из идеально затвердевающего материала. [3]
В начальном осесимметричном состоянии оболочки q - q2 q3 - 0; S N; D 0 и перемещения отсутствуют. [4]
В начальном осесимметричном состоянии оболочки дг qz - 7з 0; S N; D - 0 и перемещения отсутствуют. [5]
Задача определения докритического осесимметричного состояния решается в рамках плоской деформации. [6]
Известно, что напряженное осесимметричное состояние тороидальной оболочки описывается системой обыкновенных дифференциальных уравнений четвертого порядка. Если свести систему уравнений к одному дифференциальному уравнению и представить, как обычно, решение в виде суммы общего решения однородного уравнения и частного решения, соответствующего заданной правой части, то решение однородного уравнения будет определять напряженное состояние краевого эффекта, частное же решение с достаточной точностью опишет безмоментное напряженное состояние. [7]
Исключение составляет случай осесимметричного состояния в пластической области. [8]
Аналогичные уравнения имеют место для осесимметричного состояния упругого тела. [9]
В этой главе рассматривается устойчивость безмоментного осесимметричного состояния слабо закрепленных оболочек, вращения. Обсуждаются случаи, когда существуют нетривиальные изгибания срединной поверхности, что, как правило, влечет за собой уменьшение порядка критических нагрузок. Рассматриваются также случаи, когда истинных изгибаний, удовлетворяющих наложенным закреплениям, нет, однако сушествуют такие деформации срединной поверхности, близкие к изгибаниям, что им также соответствует снижение порядка критической нагрузки по сравнению с хорошо закрепленной оболочкой. [10]
Основной интерес имеют те лее уравнения осесимметричного состояния, что исследовал А. Ю. Ишлинский, которые всегда были пробным камнем при построении и исследовании математических моделей пластичности. [11]
Заметим, что из этих формул следует, что осесимметричное состояние можно представить в виде суммы двух состояний. Первый случай называется кручением, второй же - осесимметричной задачей. [12]
Частным случаем общего трехмерно го напряженного и деформированного состояния является сферическое и осесимметричное состояние. [13]
Установление этих связей в аналитической форме позволяет ( А. Я. Александров; см. ниже) выразить напряжения и смещения осесимметричного состояния через аналитические функции комплексного переменного, а это дает в свою очередь возможность свести осесимметричные задачи упругого равновесия к граничным задачам теории аналитических функций. [14]
Учет начальных несовершенств мог бы привести к получению более достоверных расчетных оценок устойчивости пологих оболочек вращения при ползучести, однако связанные с ним трудности ( отмечены выше) требуют рассмотрения оболочек идеальной формы и изучения устойчивости основного осесимметричного состояния. [15]