Макроскопическое состояние

Cтраница 1

Макроскопическое состояние характеризуется тремя величинами: давлением, температурой и объемом, которые в стационарном состоянии постоянны. [1]

Макроскопическое состояние включает в себя множество микроскопических состояний. Их число для различных систем может подсчитываться по-разному. По Больцману макроскопическое состояние определяется количеством частиц на каждом энергетическом уровне. Частицы имеют свой номер, а полная энергия системы постоянна. Микроскопические состояния отличаются друг от друга распределением частиц по уровням энергий. [2]

Макроскопическое состояние рассматриваемой системы определяется термодинамическими переменными Т, Р, N, а соответствующее распределение рТ ( q, p) микросостояний системы найдем из канонического распределения, подставляя в него значение энергии Гельмгольца. [3]

Стационарное макроскопическое состояние газа, находящегося в изолированном от внешней среды объеме V, называется равновесным. При этом его макроскопические характеристики - давление, температура, объем - сохраняют свои постоянные значения во времени, причем давление и температура имеют постоянные значения во всех частях объема. Под частями объема имеют в виду достаточно большие части, в которых содержится очень большое число частиц. [4]

Макроскопическое состояние изолированной системы определено, если известна величина макроскопических изменений, таких, как давление, температура, химический состав системы. В этом случае оно считается установленным, хотя в микроскопическом масштабе скорость и положение каждого из атомов или молекул системы неизвестны. [5]

Установка для создания постоянного давления в колбе. [6]

Макроскопическое состояние гомогенной системы заданного состава в отсутствие внешних полей, действующих на систему, однозначно определяется двумя независимыми физическими величинами, характеризующими данное состояние. Все остальные свойства системы в этом случае являются функциями этих двух свойств, которые обычно называют параметрами состояния. [8]

Охарактеризуем макроскопическое состояние в общем виде параметром X; символ X, в частности, может обозначать и совокупность макропараметров. [9]

Если макроскопическое состояние газа является пространственно неоднородным, то функции распределения Д ( х -, t) Д ( г, р, t) зависят от координат. Отметим, однако, что в большинстве практических задач изменение одно-частичной функции распределения на расстоянии порядка радиуса взаимодействия г0 очень мало, поэтому интеграл столкновений можно разложить по малому параметру г0 / /, где / - характерная длина пространственного изменения одночастичной функции распределения. [10]

Некоторому макроскопическому состоянию, соответствующему значению у - у, отвечает наибольший фазовый объем, и это состояние является наиболее вероятным. Из опыта известно, что в изолированной системе в состоянии равновесия макроскопические параметры имеют практически постоянные значения. [11]

Так как макроскопическое состояние за время корреляции tc успевает приблизиться к квазиравновесному распределению с заданными значениями параметров, то за то же время система должна забывать о своих предшествующих значениях параметров. [12]

Вообще, данное макроскопическое состояние газа с определенными средними значениями параметров представляет собой непрерывную смену близких микроскопических состояний, отличающихся друг от друга распределением одних и тех же молекул в разных частях объема и распределением энергии между различными молекулами. Число W этих непрерывно сменяющих друг друга микросостояний и характеризует степень беспорядочности макроскопического состояния всей системы. Как указывалось в § 16, величина W в статистической физике носит название термодинамической вероятности данного макросостояния. [13]

Таким образом, макроскопическое состояние находящегося в равновесии неподвижного тела полностью определяется всего двумя величинами, например объемом и энергией. Все остальные термодинамические величины могут быть выражены как функции этих двух. Разумеется, в силу такой взаимной зависимости различных термодинамических величин в качестве независимых переменных можно пользоваться и любой другой их парой. [14]

Рассмотрим для этого различные макроскопические состояния газа как равновесные, так и неравновесные, характеризующиеся одной и той же средней энергий частиц, и. [15]

Страницы: 1 2 3