Cтраница 3
Это дает основание разделить все макроскопические состояния на два качественно различных класса-равновесные и неравновесные. Первые называют еще состояниями термодинамического равновесия. [31]
Пусть ДГ7 есть статистический вес макроскопического состояния среды; обозначим также через ДЕ77 интервал значений энергии среды, соответствующий интервалу АГ7 квантовых состояний в указанном в § 7 смысле. [32]
Ограничения и условия, налагаемые на макроскопическое состояние, имеют вид, несколько отличающийся от обычного. [33]
Это означает, что статвес какого-нибудь макроскопического состояния всей системы должен быть равен произведению статвесов соответствующих макроскопических состояний ее подсистем. [34]
Пусть А Г есть статистический вес макроскопического состояния среды; обозначим также посредством А. [35]
Последняя величина и есть термодинамическая вероятность макроскопического состояния рассматриваемой системы частиц. [36]
В этом случае речь идет о практически недостижимом макроскопическом состоянии, предельно близком к абсолютному нулю температуры. В любом реальном случае число различных микроскопических состояний, соответствующих определенному макроскопическому состоянию, невообразимо велико. Поэтому можно сказать, что любому макроскопическому состоянию свойственна определенная неупорядоченность. Она резко возрастает при переходе к жидкому и тем более газовому состоянию, так как при этом частицы могут находиться в разных точках системы, иметь различную скорость поступательного движения, различные вращательные состояния. [37]
V, N, X, характеризующих заданное макроскопическое состояние, и не зависит от предыстории системы. Функция S аддитивна, поскольку величина AQ обладает свойством мультипликативности. Для системы с заданными Е, V и N при равновесии функция 5 максимальна, так как равновесному состоянию отвечает максимальное значение АИ. Переход изолированной из неравновесного в равновесное состояние сопровождается, увеличением функции S. Указанные свойства функции S совпадают со свойствами термодинамической функции состояния - энтропии, и формулу (III.63) примем как статистическое определение энтропии. [38]
Действительно, благодаря совершенно очевидной возможности подбора определенных макроскопических состояний ( возможности очевидной, даже если не опираться на представления классической механики), мы можем создать сколь угодно длинный ряд опытов, в каждом из которых начальным макроскопическим состоянием будет Аг. [39]
Таким образом, одному и тому же макроскопическому состоянию соответствует громадное множество микроскопических состояний. Иначе можно сказать, что данное макроскопическое состояние осуществляется посредством громадного числа микроскопических состояний. [40]
Предположим теперь, что система находится в стационарном макроскопическом состоянии, которое, вообще говоря, отличается от равновесного. [41]
Если мы примем микроканоническую точку зрения, то макроскопическое состояние этого резервуара будет характеризоваться тремя количественными параметрами: его объемом VR ( который мы полагаем фиксированным), общей массой-энергией MR и угловым моментом JR газа. [42]
К термодинамическим параметрам относятся физические величины, характеризующие макроскопическое состояние тел: термодинамическое давление, термодинамическая ( абсолютная) температура и удельный объем. [43]